СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ

Вход или Регистрация

ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary
 
Cтатьи и Публикации    Электрофизика КВАНТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЭФФЕКТЫ И ЭЛЕКТРОННЫЕ ПАРЫ В КИНЕТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

 

КВАНТОМЕХАНИЧЕСКИЕ ЭФФЕКТЫ И ЭЛЕКТРОННЫЕ ПАРЫ В КИНЕТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ.

© Егоров В.А.

Контакт с автором: TORTEL@yandex.ru

 

Большинство электромагнитных явлений обусловлено наличием громадного количества электронных и протонных вихрей. Эти явления удобнее рассматривать через классические параметры полей и уравнения Максвелла. Однако, кинетическая модель электромагнитного поля полезна как для определения силы взаимодействий отдельных частиц, так и для объяснения наблюдаемых квантомеханических эффектов.

________________________________________________________________

В кинетической модели частиц и полей предполагается, что имеется изотропная среда, подобная идеальному газу, заполняющая всё пространство, в которой находятся частицы. Для взаимодействия через среду – микро вихрями и их создания частицы имеют определённую форму и вращаются [1]. Так все квантовые свойства частицы определяются собственной частотой вращения, создаваемыми волнами плотности среды в вихре и коэффициентом связи вращающейся частицы со своим вихрем. При этом силовое поле частицы существует только в вихре, не имеет сферической формы, имеет уровни энергии при создании стоячей волны.

Прецессия электрона в направленном потоке среды вакуума. На вращающийся электрон, свободно висящий в однородном потоке среды вакуума, действует момент силы , где r – средний радиус электрона, - сила давления потока на электрон (рис. 1).

Рис. 1

Так как электрон вращается и имеет собственный механический момент импульса , то момент силы будет равен векторному произведению , где ωn – циклическая частота прецессии. Следовательно, вектор циклической частоты прецессии электрона направлен вдоль линий потока среды и противоположен проекции спина на направление потока.

Квантование спинового момента импульса электрона в потоке среды. Вращающийся вокруг своей оси электрон в результате эволюционного процесса начинает также совершать круговые движения. Скорость таких круговых движений будет равна скорости света. При этом направление угловых скоростей кругового движения и вращения вокруг собственной оси совпадают.

Рассмотрим движение электрона в потоке среды вакуума. На орбиту электрона находящегося в потоке среды вакуума действует вращательный момент М, стремящийся установить плоскость орбиты перпендикулярно потоку. Под действием сил потока среды у электрона появляется прецессия электронной орбиты. Для простоты рассмотрения свяжем собственное вращение электрона с электрическим зарядом, а поток среды вакуума с магнитным потоком.

Прецессия орбиты электрона обуславливает его дополнительное движение вокруг направления поля. Этому движению соответствует прецессионный ток, а магнитный момент, которого равен , где - циклическая частота прецессии, - радиус орбиты, e - заряд электрона. Тогда механический момент силы давления потока среды вакуума, разворачивающий вдоль линий магнитной индукции B, определяется формулой , где ­ угол между магнитным моментом и индукцией В.

На движущийся по орбите электрон действует момент центробежной силы инерции , где m – масса электрона. В момент равновесия М = Мi и циклическая частота прецессии будет равна (1), где скорость прецессионного вращения.

Угол наклона орбиты электрона к направлению потока. Если считать, что движение электрона по орбите идёт за счёт силы Лоренца, то и , где - скорость “качения” орбиты электрона по плоскости перпендикулярной потоку среды, т. е. также скорость прецессионного вращения, - проекция радиуса орбиты на направление перпендикулярное потоку среды. Подставляя в полученную формулу индукцию из (1) получаем . Следовательно, и .

Внешний поток стремится повернуть спин электрона вдоль потока, а центробежная сила инерции – перпендикулярно ему. Возникающая пара сил создаёт моменты сил, поворачивающих электрон в противоположных направлениях. Эти моменты уравновешивают друг друга. Электрон будет иметь постоянный радиус прецессии, а проекция спина на направление потока среды строго определённа.

В отсутствие внешнего магнитного поля на движущийся по орбите электрон также действует центростремительная сила. Так как движение происходит по окружности, то такое движение может обеспечить магнитное поле с индукцией (2). Следовательно, у электрона есть собственное магнитное поле, и будет собственная прецессия электронной орбиты. Таким образом, получаем, что проекция собственного момента импульса на направление внешнего магнитного поля равна , если r = rn (см. [2]). Момент импульса собственно электрона можно не учитывать, так как радиус электрона много меньше радиуса орбиты его движения.

Создание цепочек электронов. Движущийся в проводнике электрон создаёт вихрь с частотой прецессии порядка постоянной Ридберга. В этот вихрь может попасть другой электрон, если их спины параллельны и одинаково направлены. Между электронами создаётся стоячая волна, и электроны будут взаимодействовать. У таких электронов вихри вращаются в одну сторону, и они испытывают притяжение. Результирующая сила взаимодействия по форме может быть подобна формуле выведенной для нуклонов - - постоянная Планка, собственная или прецессионная частота, n – число длин полуволн между частицами, с – скорость света, m – масса электрона. Равновесие сил притяжения и отталкивания между электронами будет при n = 4, а расстояние между электронами в паре равно (3), где - скорость движения. Такая пара относительно жестко связана и образует единое целое. Для разрушения пары необходима энергия равная энергии электронного вихря [2]. ( (4), т.е. ≈ 0,18 мэВ). При определённых условиях пары электронов могут объединяться в большие связки и двигаться сквозь решётку кристалла без всякого сопротивления.

Для определения энергии связи пары воспользуемся зависимостью между частотой прецессии электрона и его потенциалом в поле протона [2] (http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/9102.html). Будем считать, что потенциал оторвавшегося от атома электрона равен потенциалу проводника. Тогда потенциал определим через работу выхода электронов из вещества - . Подставив в формулу энергии вихря (4) (п = 1 – уровень электрона в стоячей волне) - его прецессионную частоту (5) получаем энергию связи электронов пары:

Обычно работа выхода электронов из вещества в два раза меньше энергии необходимой для ионизации отдельных атомов. Это свидетельствует о том, что находящийся в протонном вихре электрон взаимодействует только с одним протонным вихрем другого атома и его отрыв облегчается.

Электрический ток в проводниках. Если в проводнике создать электрическое поле, то возникают цепочки вихрей электронов зацепляющихся друг за другатрубки тока. Тепловое движение кристаллической решётки и электронов разрушает цепочки, но из-за большой концентрации носителей тока цепочки всегда вновь создаются. При движении свободных электронов по трубкам тока расстояние между соседними электронами в трубке может быть равно: .

Полученный результат свидетельствует о том, что очень малое количество свободных электронов участвует в создании одной трубки тока. Если в создании тока участвуют почти все свободные электроны, то через площадку равную размерам грани элементарной ячейки вещества может проходить около тысячи трубок тока.

Возникновение сопротивления электрическому току. При движении электронов по параллельным трубкам тока торы магнитных полей электронов объединяются. Электроны трубок притягиваются друг к другу. Но параллельные вихри этих трубок вращаются в одну сторону и при сближении трубки отталкиваются. Между притяжением и отталкиванием трубок тока устанавливается равновесие.

Вихри – трубки электронов тока при движении внутри проводника взаимодействуют с вихрями – трубками спаренных валентных электронов атомов вещества. Скорость движения электронов по трубкам тока замедляется. Также при движении электронов в трубках тока к ним “прилипают” свободные электроны не входящие в трубки. У прилипающих электронов момент импульса будет противоположен моменту импульса электронов тока. В соответствии с законом сохранения импульса скорость движения электронов в трубках тока уменьшается, то есть увеличивается сопротивление прохождению тока.

Найдём среднюю скорость движения электронов в трубках тока. Для этого выразим напряжение через напряжённость электрического поля (Е) в проводнике и расстояние между ближайшими электронами в трубке (3). Тогда циклическая частота прецессии электронов (5) в трубке тока будет равна: (6).

Среднюю скорость движения определим из формулы (3), выражая скорость через циклическую частоту прецессии (6): . Если напряжённость электрического поля выражать в единицах -, то средняя скорость движения электронов в трубках тока без учёта сопротивления движению будет равна: .

В диэлектрике электроны не могут образовать зацепляющиеся друг за друга цепочки вихрей, не создаются трубки тока. Вдоль вихрей не создаётся градиент давления, и электроны с подводящих электродов не проходят в диэлектрик.

Стационарный эффект Джозефсона. Временные электронные пары постоянно создаются в проводниках и разбиваются при тепловом движении электронов. С понижением температуры время жизни пар увеличивается. Электроны двух проводников могут объединяться в пару даже через тонкий непроводящий слой, создавая себе, вихревой туннель в этом слое, если толщина слоя будет меньше размеров электронной пары. По этому вихрю электроны пар проходят через непроводящий слой, если поддерживать между проводниками разность потенциалов.

Если взять два сверхпроводника, то энергия электронных вихрей в разных сверхпроводниках различна, и определяется величиной взаимодействия свободных электронов с атомами. Если электроны пары находятся с разных сторон непроводящего слоя, то вдоль вихря появляется градиент давления, и электроны сверхпроводника с меньшей энергией вихря проходят через непроводящий слой без внешнего напряжения. Возникает постоянный ток. Границы диэлектрического слоя подобны зеркалам в оптическом квантовом генераторе. Слой определяет направление движения цепочек электронов, выстраивающихся перпендикулярно границе раздела сред.

В сверхпроводниках всегда имеются цепочки пар связанные через диэлектрический слой. При включении внешнего электрического поля это поле сосредотачивается только в слое диэлектрика. Цепочки пар одновременно начинают двигаться с ускорением через этот слой. Связь в цепочке остаётся только между двумя электронами, разделёнными слоем диэлектрика, другие связи растягиваются, но электроны связки подтягиваются к слою диэлектрика. Так как электроны связок разделены строго определённым расстоянием, то через слой идёт переменный ток.

Электроны пары жёстко связаны электронным вихрем. Заряд такой пары равен 2е, а масса – 2me. При прохождении парой диэлектрического слоя между двумя сверхпроводниками её кинетическая энергия увеличивается на , где U – разность потенциалов между двумя сверхпроводниками. Полученная энергия идет на излучение электромагнитных волн с частотой . Рассмотренное явление называется нестационарным эффектом Джозефсона.

Рассмотрим прохождение тока через контакт двух сверхпроводников. В этом случае работа электрического поля идёт на изменение потенциала электронов при их переходе из одного сверхпроводника в другой. С подачей напряжения на контакт не спаренные электроны и связки пар электронов начинают переходить через область контакта. При повышении напряжения растёт и ток через контакт, но, начиная с некоторого значения напряжения, ток через контакт уменьшается. Это происходит, как только энергия не спаренных электронов начинает превышать энергию связи пар. Столкновения электронов и связок пар неупругое, связки электронов разрушаются, скорость упорядоченного движения электронов уменьшается.

При дальнейшем увеличении напряжения ток достигает минимума, а затем начинает резко возрастать. Это объясняется тем, что не спаренные электроны приобретают такую скорость, при которой время их взаимодействия с парами мало. За это время пары не успевают рассыпаться, а электроны не уменьшают скорость упорядоченного движения. Вместе с тем, величина электрического поля достигает такой величины, что разрываются разделённые контактом пары, у которых спины направлены по направлению напряжённости электрического поля.

Сверхпроводимость в слоистой структуре. Для возникновения сверхпроводимости необходимы связки электронных пар. Такие пары будут создаваться через слой диэлектрика между двумя проводниками. Если составить структуру из слоев диэлектрика и проводника с периодом порядка , то такие возникающие пары будут взаимодействовать между собой и возможно появление сверхпроводимости. В такой гетероструктуре слои диэлектрика играют такую же роль, как и зеркала в оптическом квантовом генераторе.

Вероятно, что подобная структура существует в высокотемпературных сверхпроводниках, но входит в структуру вещества на наноуровне.

Сверхтекучесть жидкого гелия. При температуре меньше Т< 2,2 К у жидкого гелия -2 обнаружено полное отсутствие вязкости при течении сквозь узкие капиллярные трубки радиусом ~ 10-7 м. В этом температурном интервале часть атомов гелия находится в невозбуждённом состоянии, а их электроны в основном состоянии. Электронные вихри связок p – n таких атомов будут направлены в одну сторону и атомы гелия объединяются через электронные вихри, как и электронные пары. Связанные атомы объединяются с другими атомами гелия – 2 в цепочки. Такие хаотически ориентированные цепочки атомов гелия существуют во всём объёме.

У движущихся атомов гелия – 2 вихри выстраиваются вдоль линии движения, как и цепочки. Следовательно, вдоль линии движения атомов наблюдается их сильное электромагнитное взаимодействие в цепочках. Так как, тепловое движение атомов практически отсутствует, то цепочки атомов не разрываются. Атомы, входящие в цепочки не взаимодействуют с другими атомами гелия, а при прохождении через капиллярные трубки и с её стенками.

Существование цепочек атомов гелия – 2 и сильного электромагнитного взаимодействия между атомами цепочек приводит к обнаруживаемой у гелия – 2 аномально высокой теплопроводности. Если вдоль цепочки создать градиент температуры, то также меняется и потенциал, частота вращения вихря и давление внутри вихря. Под действием разности давлений атомы цепочек перемещаются к более нагретой области с меньшим потенциалом.

Разрушение электронных пар. При помещении сверхпроводника в магнитное поле с индукцией - В все электроны испытывают ларморову прецессию. Направление этой прецессии может не совпадать с вихрем, связывающим электроны. У такой пары в магнитном поле появляется дополнительная энергия равная: .

Магнитное поле разрушает пары, когда энергия WL приближается к энергии связи пар. Энергию электронного вихря найдём по формуле (4), но учтём, что энергия необходимая для ионизации атома в веществе отличается от энергии ионизации свободного атома. Поэтому в новой записи энергии вихря введём коэффициент пропорциональности - . В результате получаем энергию электронного вихря: , где энергия необходимая для ионизации свободного атома.

Сравнивая энергии WL = Wсв получаем, что критическая величина индукции магнитного поля разрушающего пары в сверхпроводящем состоянии равна: .

Очевидно, что полученная формула применима для одноатомных сверхпроводников.

Разрушение сверхпроводимости происходит и при протекании тока в сверхпроводящем веществе больше критического -. В этом случае связь электронов через вихри разрушается, если энергия электронного тока будет больше или равна энергии его вихря - . Оценим “сопротивление” движению электрона в сверхпроводящем состоянии, считая, что оно равно сопротивлению при создании электронного вихря. Из определения электрического сопротивления получаем, что если вся работа по созданию электронного вихря равна , а время создания вихря - , то сопротивление равно: .

Запишем условие равенства энергии вихря и энергии тока электрона: ,

где Ie – сила тока, создаваемая одним электроном. Для нахождения силы критического тока - определим число сверхпроводящих электронов – Nсв, проходящих через поперечное сечение - проводника за время Т: ,

где - - концентрация сверхпроводящих электронов, а максимальная скорость электронов. Эту скорость также найдём из сравнения энергии вихря и кинетической энергии электрона: , .

Суммируя все изложенные предположения, найдём плотность критического тока разрушающего сверхпроводимость: .

В полученной формуле не учитывается распределение тока по сечению сверхпроводника и его зависимость от диаметра проводника.

Критическая температура. Электронные пары могут разрушаться и несвязанными в пары свободными электронами, если их тепловая энергия будет больше энергии связи вихрей пары. Запишем равенство энергий и выразим критическую температуру, при которой разрушаются электронные пары, т.е. сверхпроводимость:

.

Полученную формулу можно использовать и для расчёта температуры, при которой электронные вихри гелия -1 разрушают сверхтекучесть. Если провести расчёты критических температур переходов, то они оказываются меньше известных из опыта. Это свидетельствует о том, что в сверхтекучести и в сверхпроводимости участвуют цепочки жёстко связанных пар. Поэтому общая энергия вихрей цепочки будет больше энергии пары.

Термоядерные реакции. В предложенной вихревой модели взаимодействий, притягиваются друг к другу и соединяются встречные вихри, вращающиеся в одну и ту же сторону. Также притягиваются и удерживаются друг около друга связки p – n вращающиеся в противоположных направлениях. Следовательно, протекание термоядерных реакций облегчается, если будут встречаться между собой связки дейтерия или трития противоположной ориентации. Так как при разгоне в электрическом поле ионы дейтерия (трития) относительно поля ориентируются, то реакции объединения облегчаются во встречных пучках. Чтобы встречные поля не взаимодействовали необходимо сориентированные по полю ионы остановить, заполнив ими фольгу из никеля или палладия в тлеющем электрическом разряде. Известно, что никель и палладий способны собирать и удерживать лёгкие и тяжёлые изотопы водорода.

В этом случае связка p – n дейтерия определённой ориентации будет застревать в фольге. При достаточном заполнении фольги дейтерием её можно развернуть на 1800 и вновь провести бомбардировку ионами дейтерия в тлеющем разряде. В такой постановке должны взаимодействовать между собой связки p – n и n – p, попадающие в одну ячейку решётки, тогда в ядерных реакциях будет синтезироваться гелий и выделятся энергия. Если фольгу не переворачивать, то при бомбардировке дейтерием будем получать элементы вида p – n – n или p – n - p и водород.

При приближении друг к другу, находящихся на одной прямой, связок – трубок ближе, чем на , противоположно ориентированные трубки испытывают отталкивание. Для преодоления отталкивания и “соскальзывания” летящих трубок необходима энергия сравнимая с энергией связи дейтерия. Необходимую энергию трубки дейтерия могут приобрести в электрическом поле. Максимальная разность потенциалов электрического поля, проходимого трубками, равна: .

Сравнивая энергию теплового движения частицы и энергию связи дейтерия, получаем формулу необходимой для этого температуры: . При этом скорость теплового движения дейтерия будет равна: . Полученная температура значительно превосходит температуры достигнутые экспериментально. Вместе с тем, очевидно, что при такой скорости движения частиц нет необходимости учитывать релятивистские эффекты. Изменение формулы для определения температуры термоядерных реакций незначительно: .

Увеличение мощности излучения электронно-дырочного перехода. Излучение электромагнитных волн идёт в направлении перпендикулярном направлению движения электрона в вихре протона. Из этого положения вытекает, что для создания направленного излучения необходимо определённым образом ориентировать излучающие атомы. Это можно осуществить при создании слоистой структуры из электронно-дырочных переходов. Ориентацию атомов слоёв можно задать, напыляя слои в электрическом поле. В такой структуре наибольшее излучение будет наблюдаться вдоль слоёв электронно-дырочных переходов.

Образование “шаровой молнии”. В модели шаровая молния – это структура, состоящая из зёрен, диполей собранных ионами. Основой такой структуры являются ионы озона и диполи водяного пара, диполи других молекул и ионов. При определённой концентрации положительных и отрицательных ионов и диполей к ионам будут пристраиваться диполи, создавать звёздчатые структуры – микро капли. Это не любые ионы, а те ионы, которые имеют возможность присоединять минимум два диполя. В качестве “затравки” могут выступать и наэлектризованные микрочастицы (возможно, это металлическая пыль), как и ионы в камере Вильсона. Такие структуры-зёрна могут объединяться между собой, подобно образованию снежинок, создавая сферические оболочки. Внутри и между оболочками будет постоянно происходить перестроение диполей, разрушение зёрен, разрыв связей и как следствие свечение. Внешняя воздушная среда выступает как источник ионов и диполей, но и также “растаскивает” созданную структуру. Налетающие молекулы на “шар” приобретают заряд и отскакивают, возникают микро молнии, как следствие – шум.

Почему шаровая молния может двигаться навстречу потоку воздуха. Приближающийся к шаровой молнии поток воздуха поляризуется, а имеющиеся диполи ориентируются в электрическом поле “шара”. Обтекающие шар потоки поляризованных и ориентированных молекул воздуха при встрече взаимодействуют друг с другом и увеличивают вязкость среды за шаром. Шар отталкивается от более вязкой среды и движется навстречу потоку воздуха. Отталкивание возникает из – за того, что время взаимодействия с отскакивающими от заряженного шара ионами больше за шаром, чем перед набегающим на шар потоком. Следовательно, результирующий импульс силы отскакивающих от шара ионов будет направлен навстречу потоку воздуха.

Как уменьшить сопротивление среды движению объекта. Очевидно, что одним из способов уменьшения сопротивления движению является уменьшение вязкости среды. Если впереди двигающегося объекта поставить ионизатор, то в обтекающем потоке появляются ионы и диполи. В струях воздуха диполи объединяются в цепочки. При этом электромагнитное взаимодействие максимально только вдоль цепочек между диполями, что имеет некоторую аналогию со сверхтекучестью. Таким образом, сопротивление среды, обусловленное “трением” объекта о набегающий поток уменьшается.

Автор не исключает, что в предлагаемой работе имеются ошибки при вычислении коэффициентов в полученных формулах. Но ещё раз хотелось показать, как работает кинетическая модель при объяснении различных квантовых явлений.

 

Литература:

  1. Егоров В. А. Кинетическая модель взаимодействия частиц. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/8959.html
  2. Егоров В. А. Решение задач релятивистской физики в кинетической модели. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/9102.html

 

Дата публикации: 16 ноября 2008
Источник: SciTecLibrary.ru

Вы можете оставить свой комментарий по этой статье или прочитать мнения других в следующих разделах ФОРУМА:
Свернуть Защита интеллектуальной собственности и авторских прав
Диспуты по темам изобретательства. Вопросы по изобретениям, проблемы на пути изобретателей и методы их решения.
Патентование. Все о патентовании изобретений, полезных моделей, промышленных образцов и товарных знаков.
Нерешенные задачи. Здесь идет обсуждение нерешенных задач: безопорный двигатель, вечный двигатель, преодоление гравитации и пр.
Свернуть Точные науки и дисциплины
Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна. Все кому не лень хотят опровергнуть Теорию Относительности Эйнштейна. Вам предоставляется слово для аргументации.
Физика, астрономия, математические решения. Физико-математические вопросы, наблюдения, исследования, теории и их решение.
Физика альтернативная. Новые взгляды на физические законы, теории, эксперименты, не вписывающиеся в общепринятые законы физики.
Teхника, узлы, механизмы, электроника и аппаратура. Все про технику, приборы, детали, узлы и механизмы. Электроника, компьютеры, программное обеспечение. Новые технические решения в самых разных областях.
Биология, Генетика, Все о жизни. Генетика и другие вопросы биологии. Их развитие. Медицина. Биотехнологии, агротехника и сельское хозяйство. Эволюционные теории и альтернативные им.
Химия. Вопросы по химическим технологиям, разработкам и применению химических материалов. Химические элементы и их свойства.
Геология, все о Земле и ее обитателях. Геология, метеорология, антропология, сейсмология, атмосферные явления и непознанные эффекты природы.
Свернуть Мозговой штурм
Генератор решений. Здесь Вы можете заработать реальные деньги, помогая решать фирмам, предприятиям и частным лицам те или иные технические задачи, которые перед ними стоят. Те, кто ставят задачи перед участниками должны обозначить гонорар за ее решение и перевести указанную сумму на общий счет генератора.
Головоломки. Если у Вас есть желание поломать голову над интересными логическими задачами - Вам сюда.
Гипотезы. В этой теме идет обсуждение гипотез и предположений, основанных чисто на теории и логике.
Найди ляп! Этот раздел для тех, кто хочет мысленно расслабиться. Он посвящен задачам по поискам ляпов, которые встречаются в литературе, интернете, кино и на телевидении.
Свернуть Взгляд в будущее и настоящее
Глобальные темы. Вопросы касающиеся всех. Глобальные угрозы и злободневные темы современности.
Наука и ее развитие. Все о развитии науки, направлениях и перспективах движения научной мысли и знаний.
Новая Цивилизация. Принципы социального устройства новой цивилизации. Увеличение роли созидательного интеллекта... Отдалённые перспективы развития человечества...
Вопросы без ответов. Этот раздел посвящен вопросам и проблемам, которые до сих пор не решены. Предлагайте свои решения.
Военная стратегия и тактика современных боевых действий. Об особенностях современного военного искусства. Проблемные вопросы теории и практики подготовки вооруженных сил к войне, её планирование и ведение в различных конфликтах на планете.
Свернуть Гуманитарные науки и дисциплины
Философские дискуссии. Диспуты по вопросам жизни, сознания, бытия и иных философских понятий.
Экономика. Вопросы по экономике и о путях развития России и других стран.
Социология, Политология, Психология. В этом разделе обсуждаются вопросы, как отдельных частных исследований данных наук, так и проблема соотношения этих наук с остальными.
Образование. Все об образовании: как учить, кому учить, чему учить и кого учить.
Религия и атеизм. Вопросы религий и атеистические взгляды, религиозные споры.

Хотите разместить свою статью или публикацию, чтобы ее читали все?
Как это сделать - узнайте здесь.

Назад

 
О проекте Контакты Архив старого сайта

Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017

Агентство научно-технической информации Научно-техническая библиотека SciTecLibrary. Свид. ФС77-20137 от 23.11.2004.