СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ

Вход или Регистрация

ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary
 
Cтатьи и Публикации КИНЕТИКА ТРАНСПОРТНЫХ ЯВЛЕНИЙ В МЕТАЛЛОРАСПЛАВАХ

КИНЕТИКА ТРАНСПОРТНЫХ ЯВЛЕНИЙ В МЕТАЛЛОРАСПЛАВАХ

© Дмитрий Иванович Корнеев

Доктор ф. техн., наук, профессор, академик

Генеральный директор ИННТИ УАННП

г. Николаев, Украина

© Олег Орестович Фейгин

СВРО ИННТИ УАННП

г. Харьков, Украина

Контакт с авторами: fond-nauka@mksat.net

fond@online.kharkiv.com

www.geociies.com/fond_nauka

Проблема создания новых сталей и сплавов, тесно связана с поиском эффективных физических моделей, адекватно описывающих конвертацию энергии внешнего воздействия при интерфазовых агрегатных переходах. Одним из наиболее перспективных способов формирования специальных металлических материалов на основе малодендритных металломатриц является электротоковая импульсная обработка /ЭТИО/ по методу академика Д.И.Корнеева [1 - 3, 7]. Инновационная сущность ЭТИО Корнеева заключается в особых алгоритмах подачи серий сверхвысокоэнергетических электроимпульсов через затвердевающий металл и сопровождается рядом нетривиальных физических процессов. Анализ этих процессов позволил выявить особенности их феноменологической термодинамики, связанные с кинетическими эволюциями градиентов термополей и генерацией термоволновых пакетов [3 – 6].

Далее рассмотрим термодиффузионные эффекты, возникающие при комплексном воздействии дестабилизирующих факторов /КВДФ/ ЭТИО и их влияние на формирование субмелкодисперсных матриц. Как уже неоднократно отмечалось, основными элементами картины перераспределения тепловых полей в ходе реализации ЭТИО являются динамические и статические термоволны и гетерогенные температурные градиенты. В такой постановке задачи поиск точных аналитических решений для уравнений диффузионного массопереноса будет значительно затруднен, поэтому везде, кроме специально оговоренных случаев, мы будем использовать понятие локально усредненной температуры. Хорошо известно, что термодиффузионный массоперенос в самом общем случае может быть описан рядом гидродинамических уравнений для непрерывной среды расплавленного металла:

dp(m) / dt = - divF *[t, T, q(i)], (1)

где F * - интегральный поток термодиффузионного массопереноса. Явный вид F *[t, T, q(i)] можно получить анализом параметрических изменений энтропии системы затвердевающего металлорасплава при КВДФ ЭТИО. В этом случае воспользуемся элементами термодинамики необратимых процессов /ТНП/ и сопоставим расплавленному металлу определенное множество некоторых индикативных параметров x(i), i = 1, 2, 3, …, n. Подобные параметры будут определять локальное термодинамическое равновесие в ходе КВДФ ЭТИО и могут принимать вид величин температуры, теплоемкости, электропроводности, вязкости, плотности и т.п. Соответственно, при прохождении диффузионного потока система аморфизированного металла будет откланяться от исходного равновесия с параметрами x[i(0)], i = 1, 2, 3, …, n на условную величину

Δx(t,T) = S {x(i) – x[i(0)]}. (2)

Тогда общие энтропийные характеристики системы затвердевающего расплава примут вид

S[Δx(t, T)] = S{S {x(i) – x[i(0)]}}. (3)

 

Следовательно, скорость изменения энтропии рассматриваемой термодинамической системы может быть представлена как

dS / dt = S dS / dΔx(i) dx(i) / dt. (4)

Полученные формулы позволяют теоретически оценить скорость изменения термодинамически обобщенных параметров застывающего расплава:

dΔx / dt = S Δx(i) v[x(i)], (5)

где v[x(i)] – скорость изменения величины x(i). Соответственно, выражению (5) можно сопоставить понятие суммарного параметрического флюенса:

F (x) = S F [x(i)]. (6)

Предполагая, что подмножество локально выделенных термодинамических параметров состоит из инвариантных относительно частоты воздействия КВДФ ЭТИО компонентов, запишем:

dΔx(i) / dt = dx(i) / dr(g) dr(g) / dt, (7)

где r(g) – толщина выделенной агрегатной фазы. На основе формул (5) – (7) можно ввести наиболее общее термодинамическое определение для изменения энтропии квазизамкнутой системы расплавленного металла при КВДФ ЭТИО:

dS / dt = S F[T(i)] F [x(i)], (8)

где F[T(i)] – обобщенные термодинамические силы, инициирующие диффузионный массоперенос. Физическая форма и аналитический вид подобных сил претерпевают существенные изменения на протяжении всего цикла ЭТИО и в значительной степени зависят от области их конечной локализации.

Стандартным приемом установления аналитической связи между обобщенными величинами термодинамических сил и параметрических потоков является их разложение по степеням параметров с последующей линеаризацией:

F[T(i)] = S y(ji) Δx(j); F [x(i)] = S y*(ij) Δx(i). (9)

Выражения (9) можно представить как:

F[T(i)] = S K(ij) F [x(i)]; F [x(i)] = S K*(ji) F[T(j)], (10)

Где K(ij), K*(ji) – сопряженные кинетические коэффициенты независящие от энтропийных потоков и термодинамических сил. Их внутренняя структура может содержать матричные формы на параметрическом подмножестве значений определяемых только характеристическими свойствами затвердевающего расплава.

 

Концептуальный подход с позиций ТНП позволяет учитывать трудноидентифицируемые эффекты наложения возникающие при КВДФ ЭТИО. Например, на стадии активации лидер – стримерных контракций /ЛСК/, их последующего шнурования и формирования ствола канала электроимпульсного разряда /КЭР/ существенное значение имеют магнитогидродинамические эффекты (МГДЭ). В процессе стабилизации термодинамической системы металлорасплава происходит перераспределение термополей и химических потенциалов. Релаксационные процессы тесно связаны с конвекционным и диффузионным массопереносом в ходе которого меняется явный вид кинетических коэффициентов. На заключительном этапе ЭТИО феноменологические параметры ТНП будут соответствовать транспорту металлоинов в первичнозатвердевшем расплаве с разно-векторными полями механических напряжений.

В целом феноменологические кинетические коэффициенты и термодинамические силы характеризуются определенным распределением химического потенциала в жидком расплаве:

F(T) = S Ñ (f* / T); F * = S N[D(i)] v[D(i)], ( 11)

где f* - химический потенциал; N[D(i)] – эффективная концентрация диффундирующих частиц. Соответственно, можно ввести понятие индикативного модуля плотности диффузионного потока:

|F *| = {S K(ij) Ñ [f*(j) / T]} / t. (12)

Топология тепловых полей аморфного поликристаллита допускает разбиение на отдельные локальные изотермические области, для которых уравнение (12) будет справедливо в виде:

|F *| = {S K(ij) Ñ [f*(j)]} / t T. (13)

Как уже было выше показано, развитие последней релаксационной стадии солидуса приводит к изменению химических потенциалов вследствие возникновения градиентов концентраций и упругих механических напряжений. Подобные силовые поля возникают при агрегатных переходах металлосплавов из аморфизированных фаз в поликристаллические. В данном случае градиент химического потенциала будет иметь форму [1, 3]:

Ñ f* = S df*(i) / dN[D(i)] Ñ N[D(i)] + S df*(i) / dG*(j) Ñ G*(j), (14)

где G* - упругие механические напряжения. Очевидно, что формулы (13) и (14) можно преобразовать в

|F *| = {S K(ij) {S df*(i) / dN[D(i)] Ñ N[D(i)] + S df*(i) / dG*(j) Ñ G*(j)}} / t T. (15)

В зонах расположения неравновесных термополей с отчетливо выраженными температурными градиентами будут возникать дополнительные термодиффузионные потоки:

F * = {S K(ij) S df*(i) / dT(j) Ñ T(j)} / t T. (16)

Использование выражения для химического потенциала в релаксационном периоде (14) совместно с функциональными зависимостями локальных неоднородностей распределенного термополя, позволяет обобщить полученные соотношения следующим образом:

Ñ f* = S df*(i) / dN[D(i)] Ñ N[D(i)] + S df*(j) / dG*(j) Ñ G*(j) S df*(j) / dT(j) Ñ T(j). (17)

Аналогично можно вывести общую формулу для модуля диффузионного потока на основании уравнений (15) и (16):

|F *| = {S K(ij) {S df*(i) / dN[D(i)] Ñ N[D(i)] + S df*(j) / dG*(j) Ñ G*(j) + S df*(j) / dT(j) Ñ T(j)}} / t T. (18)

Качественное исследование процессов термодиффузионного массопереноса при КВДФ ЭТИО позволяет сделать несколько предварительных выводов. В частности, при инициации ЛСК происходит индуцирование плазмонных образований, принимающих самое непосредственное участие в последующих МГДЭ. Развитие шнурования ЛСК тесно связано с формированием системы вихрей пограничного слоя, образующихся вблизи ствола КЭР, обтекаемого потоком жидкого металла. В последующем дрейф заряженных плазмонов сменяется их импульсную эффузию через древовидную крону КЭР. В области эквилибриума ликвидус – солидус термодиффузионные процессы лимитируются эффузией жидкого расплава через микроскопические капилляры на границе раздела агрегатных фаз. Вблизи пограничного раздела солидуса на массоперенос оказывают влияние вторичные явления ликвации и третичные изменения степени лиофильности и дилатации аморфизированных микрокристаллитов. При переходе из смешанной агрегатной промежуточной фазы в зону полного первичного солидуса активность диффундирующих компонентов будет определяться тензорными полями упругих напряжений и неравновесным стоком тепла.

Вцелом термодинамическая картина процессов термодиффузионного массопереноса определяется всем ходом КВДФ ЭТИО и взаимозависима от всех вышерассмотренных гетерогенных и гомогенных механизмов активации. Таким образом, достаточно общая полуэмпирическая модель диффузионных явлений при ЭТИО кристаллизующегося металлорасплава может быть создана на основе синергетических принципов. Заметим, что по своей физической сути построенная модель диффузионных факторов сравнима по своему воздействию с универсальными каталитическими протекторами, активирующими изменение той или иной группы кристаллографических параметров затвердевающего металлорасплава.

 

Электрофизические эффекты при ЭТИО определяются в первую очередь уровнем КВДФ, т.е. спектром, величиной, плотностью и периодом вводимой электромагнитной энергии. В объеме затвердевающего металлорасплава электрофизические явления распределяются в зависимости от интегральной электрической резистивности агрегатных фаз. По виду превалирующего агрегатного состояния объем расплава можно разбить на три характеристические зоны, включающие состояния ликвидуса, эквилибриума и солидуса. Соответственно, для зоны жидкого расплава будут характерны гидродинамические явления ЛСК и магнитогидродинамические шнурования плазмы ствола КЭР. Вторая зона условного эквилибриума солидус – ликвидус включает взвесь аморфизированных поликристаллитов, для которых характерна инверсионная поляризация, индукционный разогрев и прямые электротермические эффекты. Третья зона совершенного солидуса распространяется на поверхностные и приповерхностные слои первично затвердевшего металла, здесь можно наблюдать вышеупомянутые эффекты рассеяния носителей заряда и скин-эффект.

Первоначальные электрофизические явления при ЭТИО наблюдаются уже на стадии формирования ствола КЭР. Сверхвысокоэнергетические электроимпульсы вызывают появление линейно протяженных областей сильно ионизированной горячей плазмы разряда сливающихся в виде ЛСК. В ходе дальнейшего роста подобные плазменные образования попадают под воздействие вихревого МГДЭ, закручиваясь пандемоторными силами в токопроводящие шнуры. Пучки шнурованной плазмы ЛСК сливаются в жгут ствола КЭР, завершая цикл унитарного разряда ЭТИО. Модельные построения для электрофизических явлений ЭТИО можно начать с анализа баланса энергии квазичастичных колебаний плазмы ствола КЭР под воздействием внешних и внутренних электромагнитных полей [6]:

q(pl) Δf E ~ N(pl) [q(pl) l(e)]^2, (19)

где q(pl) и N(pl) – заряд и концентрация макроплазмонов; Δf и E – разность потенциалов и напряженность внутреннего электромагнитного поля; l(e) – эффективная длина ЛСК. Из соотношения (19) следует, что стабильные максимальные линейные размеры для плазменных ЛСК будут составлять:

l(e) < [Δf E cos b / N(pl) q(pl)]^0,5, (20)

где b – угол между направлением электромагнитного поля и осью формирующейся ЛСК ствола КЭР.

 

Важным характеристическим параметром первичного метастабильного состояния шнуров КЭР является время жизни локальных плазмоидных образований:

t(pl) ~ q(pl) [N(pl) / m(pl)]^0,5, (21)

где m(pl) – эффективная масса плазмона. Одним из определяющих условий развития импульсного разряда сложного ветвистого типа является кинетическая подвижность носителей заряда. Для колебательного процесса макроплазмонного ассоциирования скорость дрейфа заряженных частиц ствола КЭР в суперпозиционном магнитном поле составит:

V(e,i) ~ {m(pl) c(g) [v*(e,i) / B(H)]^2 / q(pl)} dB(H) / dl(e), (22)

где c(g) – скорость распространения электромагнитного поля в среде расплава; v*(e,i) – поперечная компонента скорости дрейфа носителей; B(H) – магнитная индукция.

Динамическая устойчивость модели локального макроплазмонного шнурования ствола КЭР будет зависеть от времени жизни носителей заряда в диффузионном приближении:

t(e, i) ~ l(e)^2 / {s*(pl) D(0) exp[E*(e, i) / kT]}, (23)

где s*(pl) – сечение взаимодействия плазмонных носителей заряда с ионами металлорасплава; D(0) – частотный множитель в виде коэффициента диффузии аппроксимированного к абсолютному нулю температуры; E*(e,i) – энергия активации процесса биполярной диффузионной миграции носителей заряда.

Проводя корреляционное сопоставление времени жизни первичных ЛСК с периодичностью КВДФ ЭТИО можно получить на основе формул (22) – (23) систему следующих уравнений:

C / a[A(I)] L ~ q(pl) [N(pl) / m(pl)]^0,5; a[A(I)] L l(e)^2 /RC ~ s*(pl) D(0) exp[E*(e,i) / kT], (24)

где R, C и L – схемотехнические параметры полных электрических сопротивления, емкости и индуктивности внешнего разрядного контура ЭТИО; a[A(I)] – логарифмический декремент затухания амплитуды электротокового импульса. Решения системы (24) позволяют установить функционально – аналитические связи между группой основных электротехнических параметров внешнего контура ЭТИО и интегральными характеристиками плазмы разряда. Существенное значение для доопределения системы (24) представляет натурная топология внешних электромагнитных полей для различных вариантов подключения электродов – разрядников. Процедура получения решений в таком подходе оказывается тесно связанной с построением векторных диаграмм для эффективных составляющих электромагнитного поля. Несложно показать, что направление и величина полевых компонент оказывает определяющее влияние на стабильность ограниченных плазменных конфигураций шнурованного ствола КЭР. Они также будут определять систему электродинамических сил, возникающих вследствие выраженных магнитных свойств плазмы.

 

Динамика развития КЭР, как реальной физической системы, саморегулирующейся частичным диамагнетизмом носителей заряда, обусловленным ларморовскими токами, вращающими заряженные плазмоны. В результате данного вращательного движения возникает общий суперпозиционный магнитный момент, направленный против вариаций внешнего поля. Следовательно, напряженность результирующего магнитного поля внутри плазменных жгутов ствола КЭР будет уменьшаться. В первом приближении возникающая система пондемоторных сил будет уравновешивать перепад давлений в объеме плазмы разряда, и подчиняться магнитогидродинамическим уравнениям вида:

[I(pl) x B(H)] / c(m) = [dv(pl) / dt] [N(e) + N(i)] + Ñ P(e, i), (25)

где P(e) – пондемоторные силы. От уравнений (25) перейдем к более высокому уровню модельного приближения для многокомпонентного состава плазмы КЭР:

N(e) {E + [v(e) x B(H)] / c(m)} = Ñ P(e) + F – v(e) N(e); N(i) {E + [v(i) x B(H)] / c(m)} = Ñ P(i) + F – v(i) N(i);

N(pl) {E + [v(pl) x B(H)] / c(m) = Ñ P(pl) + Fv(pl) N(pl), (26)

где F – силы, действующие между носителями заряда. Система магнитогидродинамических уравнений (26) позволяет описать многопараметрические кинетические закономерности действия электромагнитных сил на критическое состояние затвердевающего металлорасплава.

Рассмотрим более подробно энергию внешнего КВДФ ЭТИО. На основе авторских методических разработок академика Д.И. Корнеева её можно представить в виде суммы следующих слагаемых:

E(w) = E(1) + E(2) + E(3) + E(x). (27)

Левая часть равенства (27) представляет собой энергию электроимпульсов, генерируемых внешним разрядным контуром ЭТИО [9 – 11]:

E(w) = R C / L ò U2 exp( - R t* / L) sin^2(t* / L C) dt / {C – (C / L)^0,5 ò U exp[sin(t* / L C)^(-at)] dt}. (28)

В свою очередь, первое слагаемое из правой части определяет энергию, переносимую плазменными носителями заряда через различные агрегатные фазы затвердевающего расплава:

E(1) = S I[pl(i)] p[pl(i)] N[pl(i)]. (29)

Здесь и далее суммирование проводится по всем выделенным областям конвертационной диссипации электромагнитной энергии. Второе слагаемое связано с рассеянием макроплазмонов на агрегатно-фазовых неоднородностях среды расплава:

E(2) = S I(pl) exp[E*(pl) / kT]. (30)

Третье слагаемое из равенства (27) описывает энергию магнитогидродинамических явлений сопровождающих разряды ЭТИО:

E(3) = N(pl) [P(pl) d(pl)^2 t*], (31)

где P(pl) – внутреннее давления плазмы КЭР; d(pl) – диаметр ствола КЭР, усредненный по времени цикла ЭТИО.

Детальный анализ суммарного баланса (27) показывает, что все входящие в него энергетические компоненты имеют дуальный вид. Они представляются функционально зависимыми как от параметров КВДФ ЭТИО, так и динамики агрегатно-фазового состояния затвердевающего металлополикристаллита. Таким образом, исследование математической модели (27) – (31) позволяет сделать вывод о её адекватности процессам возникновения и развития мелкозернистой упаковки и практически бездендритной структуры рекристаллизованного металла в ходе ЭТИО. Отдельный и во многом принципиальный вопрос составляет алгоритмизированная корреляция между частотой следования электротоковых импульсов и периодичностью агрегатно-фазовых переходов. Более подробно данная тема освещена в последующих разделах, а здесь укажем, что в современной теории фазовых переходов подобные вопросы рассматриваются методами ренормализованной группы применительно к исследованию критических явлений.

 

Последнее слагаемое правой части равенства (27) представляет собой энергию трудноидентифицируемых процессов. К подобным явлением следует отнести генерацию фронтальных гидродинамических импульсов с эффективным давлением:

ΔP ~ t* v(p) P(pl) {1 – exp[- r(d) / t* v(p)]} / r(d), (32)

где v(p) – скорость распространения возмущений в жидкой среде расплава; r(d) – эквидистанция между фронтом гидродинамической волны и оболочкой КЭР.

Отдельный класс электрофизических эффектов при ЭТИО составляют явления непрямой электростимуляции диффузионного массопереноса. При этом диффузионные процессы характеризуются сложной структурой потенциалов взаимодействия, энергетических барьеров и механизмов каталитической активации. Кинетическая нестабильность диффузионных профилей требует применения специальных феноменологических методов исследования, среди которых можно назвать аналитический аппарат теории необратимых процессов. Достаточно кратко это можно сформулировать как инвариантность термодинамически неустойчивой системы, включающей флуктуирующие примесные профили, смешанные агрегатные фазы, эвтектики и перитектики. Тенденции к выравниванию химических потенциалов метастабильной системы расплава приводят к повышению вероятности непрямой активации термодиффузии. При этом массоперенос сопровождается изменением физико-химических свойств среды и каталитическими квазихимическими реакциями на границах агрегатных фаз [13, 14].

Электрофизические закономерности КВДФ ЭТИО на структурные параметры формирующихся решеточных матриц затвердевающего кристалло-аморфного металлорасплава находят выраженное проявления в сравнительных механических характеристиках. Экспериментальные исследования статического и динамического растяжения, изгиба сосредоточенной нагрузкой, локальной твердости и ударной вязкости. Влияние размеров зерен, составляющих структуру текстур, на упруго-механические свойства металлосплавов объясняются их влиянием на изотропность текстур, распределение микропор, гетерогенных включений и гомогенных микроликвантов. Подобные стехиометрические нарушения поликристаллического среднего порядка имеют выраженные центры концентрации, концентрирующиеся на границах зерен. Отсюда следует, что в крупно- и среднезернистых структурных матрицах возникает сетка предпочтительных траекторий излома, ухудшающих механические служебные характеристики. Однако в последнее время возникли новые металлофизические концепции предполагающие, что расстояние между зернами нелинейно влияет на параметры рекристаллизации. В основе таких металловедческих взглядов лежат эмпирические данные, связывающие изменения скоростей кристалло-аморфного затвердевания с величиной характерных дистанций между ветвями дендритов высших порядков [15].

Приведенные квазихимические реакции достаточно наглядно демонстрируют все основные этапы изменения среды металлорасплава в течении КВДФ ЭТИО Корнеева. Более детальное рассмотрение схемы (24) показывает, что изначальные реакции лимитируются действием механизмов прохождения электротоковых импульсов через жидкий металлорасплав в виде квазиравновесной агрегатной фазы с участками локальных переохлаждений в пограничной зоне солидуса. По мере понижения температуры металлорасплава повышается вероятность возникновения первичных гетерогенных субмикрокристаллитов. Одновременно происходит рассеивание коллективизированных квазичастичных носителей заряда на неоднородностях расплава с повышением его температуры и последующим коллапсом КЭР. Данные процессы сопровождаются генерацией мощных фронтальных гидродинамических колебаний термоволн и метастабильных термопиков. Термодинамика подобных явлений отражена в начальных реакциях системы (24) и динамических уравнениях (20) – (23). На следующей стадии ЭТИО Корнеева вторичный поток макроплазмонных образований воздействует на затвердевающий металлорасплав с взвесью частично ассоциированных субмикрополикристаллитов. По мере импульсного ввода электромагнитной энергии ЭТИО Корнеева процесс метастабильного затвердевания металлораствора приобретает квазициклический характер. Заключительная стадия КВДФ ЭТИО Корнеева приводит к формированию кристоллографически аномальных матричных структур, включающих микрополикристаллиты в размытых границах измельченных фрагментов первичных дендритов. Можно предположить, что данное явление связано с взаимокоррелируемыми процессами релаксационной диссипации электромагнитной энергии разрядов ЭТИО Корнеева. При этом термодинамическая энергия, переносимая вдоль градиентов метастабильных тепловых полей и выделяемая при рассеянии макроплазмоидов на конгломерате микрополикристаллитов лимитирует скорость агрегатных переходов. Одновременно, гидродинамические импульсы и вихревое суперпозиционное электромагнитное взаимодействие деструктируют формирующуюся решеточную матрицу, путем интенсивного перемешивания затвердевающего металлорасплава [16]. Необходимо отметить, что определенную роль в реализации бездендритной мелкозернистой поликристаллической структуры играют явления полиморфизма. В их основе лежит реализация минимизированных по энтальпии поликристаллических модификаций стандартной решеточной матрицы с упаковкой составляющих атомов в координационные полиэдры. Весьма вероятно, что такое кристаллографическое расположение элементарных фрагментарных ячеек будет иметь более высокую плотность упаковки, чем концентрация равновесной твердой фазы.

ЛИТЕРАТУРА

  1. Фейгин О.О. Воздействие сверхвысокоэнергетичных электроимпульсов на металлорасплавы // SciTecLibrary. com. 2003. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5294.html
  2. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Парадоксальная физика сверхмощных электроимпульсных разрядов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5347.html
  3. Корнеев Д.И., Фейгин О. О.Феноменологическая термодинамика сверхвысокоэнергетических электроимпульсов в металлорасплавах // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5422.html
  4. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Термодинамика жидких металлов при сверхвысоких энергиях электротокового воздействия // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5454.html
  5. Петренко С.С., Фейгин О.О. Макронеравновесная кристаллизация металлорасплавов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5687.html
  6. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Металлоквазикристаллизация при сверхвысоких энергиях воздействия // http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6078.html
  7. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Электрофизические методы управления кристаллизацией свариваемого металла // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6302.html
  8. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Теоретические исследования процессов высокоэнергетической электротоковой обработки металлосплавов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6436.html
  9. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Механизмы действия электроимпульсных каналов в металлорасплавах // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6586.html
  10. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Сверхэнергетические импульсы в металлосплавах // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6649.html
  11. Петренко С.С., Фейгин О.О. Макронеравновесная модель квазициклического затвердевания металлосплавов // Ibid. http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6651.html
  12. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Сверхэнергетическая электроимпульсная обработка сварных соединений // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6669.html
  13. Петренко С.С., Фейгин О.О. Моделирование неравновесных процессов квазициклического затвердевания сталей // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6894.html
  14. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Кристаллоаморфное затвердевание металлорасплавов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6897.html
  15. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Аномальный антикоррозионный ЭТИО - эффект // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6898.html
  16. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Кристаллоаморфное затвердевание металлорасплавов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6901.html
Дата публикации: 10 февраля 2004
Источник: SciTecLibrary.ru

Вы можете оставить свой комментарий по этой статье или прочитать мнения других в следующих разделах ФОРУМА:
Свернуть Защита интеллектуальной собственности и авторских прав
Диспуты по темам изобретательства. Вопросы по изобретениям, проблемы на пути изобретателей и методы их решения.
Патентование. Все о патентовании изобретений, полезных моделей, промышленных образцов и товарных знаков.
Нерешенные задачи. Здесь идет обсуждение нерешенных задач: безопорный двигатель, вечный двигатель, преодоление гравитации и пр.
Свернуть Точные науки и дисциплины
Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна. Все кому не лень хотят опровергнуть Теорию Относительности Эйнштейна. Вам предоставляется слово для аргументации.
Физика, астрономия, математические решения. Физико-математические вопросы, наблюдения, исследования, теории и их решение.
Физика альтернативная. Новые взгляды на физические законы, теории, эксперименты, не вписывающиеся в общепринятые законы физики.
Teхника, узлы, механизмы, электроника и аппаратура. Все про технику, приборы, детали, узлы и механизмы. Электроника, компьютеры, программное обеспечение. Новые технические решения в самых разных областях.
Биология, Генетика, Все о жизни. Генетика и другие вопросы биологии. Их развитие. Медицина. Биотехнологии, агротехника и сельское хозяйство. Эволюционные теории и альтернативные им.
Химия. Вопросы по химическим технологиям, разработкам и применению химических материалов. Химические элементы и их свойства.
Геология, все о Земле и ее обитателях. Геология, метеорология, антропология, сейсмология, атмосферные явления и непознанные эффекты природы.
Свернуть Мозговой штурм
Генератор решений. Здесь Вы можете заработать реальные деньги, помогая решать фирмам, предприятиям и частным лицам те или иные технические задачи, которые перед ними стоят. Те, кто ставят задачи перед участниками должны обозначить гонорар за ее решение и перевести указанную сумму на общий счет генератора.
Головоломки. Если у Вас есть желание поломать голову над интересными логическими задачами - Вам сюда.
Гипотезы. В этой теме идет обсуждение гипотез и предположений, основанных чисто на теории и логике.
Найди ляп! Этот раздел для тех, кто хочет мысленно расслабиться. Он посвящен задачам по поискам ляпов, которые встречаются в литературе, интернете, кино и на телевидении.
Свернуть Взгляд в будущее и настоящее
Глобальные темы. Вопросы касающиеся всех. Глобальные угрозы и злободневные темы современности.
Наука и ее развитие. Все о развитии науки, направлениях и перспективах движения научной мысли и знаний.
Новая Цивилизация. Принципы социального устройства новой цивилизации. Увеличение роли созидательного интеллекта... Отдалённые перспективы развития человечества...
Вопросы без ответов. Этот раздел посвящен вопросам и проблемам, которые до сих пор не решены. Предлагайте свои решения.
Военная стратегия и тактика современных боевых действий. Об особенностях современного военного искусства. Проблемные вопросы теории и практики подготовки вооруженных сил к войне, её планирование и ведение в различных конфликтах на планете.
Свернуть Гуманитарные науки и дисциплины
Философские дискуссии. Диспуты по вопросам жизни, сознания, бытия и иных философских понятий.
Экономика. Вопросы по экономике и о путях развития России и других стран.
Социология, Политология, Психология. В этом разделе обсуждаются вопросы, как отдельных частных исследований данных наук, так и проблема соотношения этих наук с остальными.
Образование. Все об образовании: как учить, кому учить, чему учить и кого учить.
Религия и атеизм. Вопросы религий и атеистические взгляды, религиозные споры.

Хотите разместить свою статью или публикацию, чтобы ее читали все?
Как это сделать - узнайте здесь.

Назад

 
О проекте Контакты Архив старого сайта

Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017

Агентство научно-технической информации Научно-техническая библиотека SciTecLibrary. Свид. ФС77-20137 от 23.11.2004.