СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ

Вход или Регистрация

ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary
 
Cтатьи и Публикации МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ КВАЗИЦИКЛИЧЕСКОГО ЗАТВЕРДЕВАНИЯ СТАЛЕЙ

МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ КВАЗИЦИКЛИЧЕСКОГО ЗАТВЕРДЕВАНИЯ СТАЛЕЙ 

© Сергей Степанович Петренко

К. т. н., Директор ДП ИННТИ УАННП,

г. Донецк, Украина

© Олег Орестович Фейгин

СВРП ИННТИ УАННП,

г. Харьков, Украина

Контакт с авторами: sova_don@mail.ru, fond@online.kharkiv.com

Активный контроль затвердевания металлорасплавов имеет важнейшее значение для специальной электрометаллургии, сварки плавлением и переплава самых различных сталей и сплавов. Проблема поиска адекватных методов воздействия на жидкорасплавленные металлы была в основном решена после открытия академиком Д.И.Корнеевым эффекта сверхвысокоэнергетической электротоковой импульсной обработки /ЭТИО/ кристаллизующихся расплавов. Явление ЭТИО Корнеева позволяет проводить уникальные эксперименты по реструктурированию матричной основы новообразованной твердой фазы. При этом затрагиваются основополагающие принципы теории конденсированного состояния вещества, связанные с генерацией, метастабильностью и эволюцией специфических кристаллоаморфных консистенций. Результаты металлографического анализа показывают, что, следуя строго классической интерпретации процессов кристаллизации и эволюции во время ЭТИО Корнеева фазовоинвертных агрегатных состояний, не удается получить качественно корректную аналогию натурно наблюдаемым физическим процессам.

Особенно ярко эффект ЭТИО Корнеева проявляется при производстве стальных слитков с заданными техническим проектом свойствами. Однако это условие предполагает наличие средств для прогнозирования конечных результатов и анализа самого процесса формирования физической и химической структуры металлополирекристаллита. Одним из таких средств является метод математического моделирования с последующим вычислительным экспериментом. Он применяется для исследования и превентивных расчетов процесса затвердевания, причем достоверность прогноза качества затвердевшего металла определяется степенью соответствия моделей реальным объектам и процессам.

Существенным препятствием для применения в этом направлении широко распространенных равновесной и квазиравновесной теорий кристаллизации является отсутствие у них возможностей для непосредственного отражения явлений зональной (в том числе и внецентренной) ликвации. Это вызвано неявным распространением концепций, принятых для уровня локальных объемов в двухфазной зоне (ДФЗ), на всю область затвердевания [1 - 2].

Кристаллизация двойных сплавов (Fe - C, Fe - P, Fe - S и т.п.) может рассматриваться как объединение совместно протекающих процессов на двух уровнях: а) тепло - и массоперенос в масштабе всей области затвердевания (слиток, отливка ) и б) процессы переноса в пределах некоторого локального объема (макроточки), который характеризуется наличием микронеоднородностей в теплофизических полях, а также периодом релаксации их, no-крайней мере, на порядок меньшим в сравнении с макроуровнем. На макроуровне в соответствии с положениями неравновесной термодинамики процесс затвердевания описывается системой уравнений баланса для двухфазной среды:

(1)

(2)

(3)

(4)

где , индексы 1,2 соответствуют твердому и жидкому состоянию; - коэффициенты теплопроводности и диффузии примесного вещества в кристаллизующейся среде, причем их конкретный вид определяется структурой ДФЗ; - скорости несущей фазы и осаждения совокупности кристаллов; - производная, характеризующая рост твердой фазы в макроточке только за счет кристаллизации и без учета ее механического переноса; - концентрации примеси, осредненные по объемам твердой и жидкой фаз макроточки; - концентрация у поверхности растущих кристаллов; - полная среднеобъемная концентрация примеси в макроточке. Система (1) - (4) замыкается уравнением состояния двухфазной зоны , в качестве которого может служить правило аддитивного сложения осредненных концентраций:

(5)

В этой модели не требуется для постановки краевых условий выделять какие-либо границы между жидким ядром слитка и ДФЗ, между ней и затвердевшим слоем. Исключение составляет граница выливаемости, на которой необходимо ставить условия для гидродинамического блока модели. Гидродинамическая часть для расчета полей V структурно является автономной и может быть полностью взята из [9] или [10].

Данная модель может непосредственно использоваться для расчетов полей T , <C>, однако в реальных условиях в большинстве случаев целесообразно принимать какие-либо дополнительные предположения о характере процессов, протекающих в макроточке. Именно на этом уровне теперь оказывается возможным вводить концепции равновесности, квазиравновесности и др., причем правомерны они только в пределах локального объема. Так, предположение о равновесности кристаллизации в дендритной ячейке приводит к замене уравнения (2) на выражение

C1 = k C2, а уравнения (3) на уравнение линии ликвидус C2 = F(T) из соответствующей сплаву равновесной диаграммы состояния (в дальнейшем для определенности будем рассматривать железо-углеродистые сплавы Fe - C. Предположение о квазиравновесности процессов в той же ячейке выражается только в замене (3) уравнением линии ликвидус, например, для Fe - C в виде:

(6)

Вне зависимости от принятых схем локальных процессов уравнение баланса <C> сохраняет свой вид и определяет фактическое содержание примеси в любой момент времени для любой точки области моделирования. Критерием при идентификации ДФЗ служит условие <C> = F(T). Рассмотрим для определенности безконвективный вариант формирования зональной неоднородности слитка, принимая при этом концепцию локального квазиравновесия (6). Объектом моделирования выбран 8-тонный уширенный книзу стальной (СтЗсп) слиток, утепленный вкладышами. Начальный перегрев - 10 К, остальные теплофизические и геометрические параметры приведены в [10]. Граничные условия для (4) не требуются, так как из физического смысла уравнения следует, что баланс <C> устанавливается на внешней поверхности слитка автоматически. Для уравнения (1) граничным является закон Ньютона, описывающий теплоотдачу в окружающую среду от любой точки наружной поверхности изложницы и теплоизолирующей засыпки.

Поставленная краевая задача решалась конечно-разностными методами. В ходе вычислительного эксперимента получены поля величин <C>, позволяющие установить характер и особенности диффузионных процессов в ДФЗ и жидком ядре. В течение всего периода затвердевания перед ДФЗ существовал диффузионный слой, ширина которого увеличивалась по-мере приближения фронта кристаллизации к оси слитка, но максимальные значения концентрации в нем изменялись незначительно (рис. 1, а). ДФЗ является тем слоем, в котором и происходит оттеснение примеси в жидкое ядро, причем наиболее интенсивно массоперенос осуществляется на участке, где . Максимальные значения C2 на рис. 1, а соответствуют моменту, когда происходило полное затвердевание макроточки.

Распределение примеси после окончания затвердевания характеризуется наличием внецентренных экстремумов (рис. 1, б). Таким образом, сам факт формирования ликвационных шнуров не связан с гидродинамическими процессами в слитке. Расчеты позволили выявить и описать сам механизм формирования ликвационных неоднородностей данного типа. Основная причина заключается в рассогласовании концентрационных и температурных полей перед ДФЗ. Образовавшийся перед ДФЗ диффузионный слой с повышенной концентрацией примеси согласно диаграмме Fe - C блокирует процесс кристаллизации из-за снижения локальной температуры начала кристаллизации. С другой стороны, температурные поля развиваются вне зависимости от концентрационной обстановки около ДФВ. Высокая теплопроводность расплава приводит к тому, что в пределах диффузионного слоя температура изменяется незначительно, и поэтому непосредственно перед слоем температура расплава может достичь точки ликвидус, хотя для расплава в самом слое температура ликвидус окажется значительно ниже. Возникающий за диффузионным слоем сгусток твердой фазы замыкает этот переобогащенный примесью участок и формирование концентрационного профиля на данном участке в дальнейшем происходит в условиях сдавливания этого слоя с двух сторон. Слева от образовавшегося слоя (сгустка) твердой фазы опять формируется диффузионный слой, и затвердевание продолжается по обычной схеме (рис.1,а) до тех пор, пока перед ним снова не создадутся условия, указанные выше. Последовательность фаз образования ликвационного шнура приведена на рис.2. Здесь необходимо отметить, что образовавшийся замыкающий слой твердой фазы не является изолированным от основного фронта затвердевания и представляет собой именно уплотнение ДФЗ.

Термодинамическое состояние любой макроточки ДФЗ однозначно определяется совокупностью величин . Отражая на диаграмме изменения этих параметров в какой-либо точке, можно проследить за ходом процесса кристаллизации и сопоставить квазиравновесную и предлагаемую макронеравновесную модели (рис.3). Как известно, квазиравновесная теория, удовлетворительно описывая начальную стадию формирования ДФЗ, при все более отклоняется от реального процесса, что, в первую очередь, выражается в асимптотическом приближении к . Интервал кристаллизации, таким образом, остается неопределенным. Предлагаемая модель лишена этого недостатка. Приведенные на рис.3 данные расчета для двух точек, между которыми сформировался ликвационный экстремум, показывают, что полная среднеобъемная концентрация примеси не остается постоянной, а увеличивается при прохождении через эту точку диффузионного слоя (участок кривой над линией ликвидус). Ниже линии ликвидус , достигнув в смежных с жидким ядром слоях ДФЗ максимального отклонения от исходного значения, начинает уменьшаться. Так как учтен массообмен на макроуровне, то наступает момент, когда , что выражается в смыкании линий и над точкой эвтектики.

Приведенным примером численной реализации макронеравновесной модели при учете предположения о квазиравновесности процесса на микроуровне не исчерпываются ее возможности. В частности, не вводя никаких дополнительных предположений о характере кристаллизации в локальных объемах ДФЗ и осуществляя постановку краевой задачи без замены уравнения (3) да (6), можно отражать ликвационные процессы, протекающие в условиях переохлаждения расплава.

Гидродинамика, оказывая весьма значительное влияние на развитие в слитке внецентренной ликвационной неоднородности, тем не менее, не является первопричиной ее возникновения, движущими силами здесь выступают, как показано на примере, именно тепло-кинетические факторы. Следовательно, учет гидродинамики должен рассматриваться как процедура, направленная только на возможно более полное описание условий, в которых происходит формирование ликвационной неоднородности.

Варьирование входными режимными параметрами при вычислительном эксперименте позволяет осуществлять поиск оптимальных наборов из этих параметров, при которых выявленный ликвационный механизм функционирует в наиболее ослабленном виде.

.

Рис. 1. Горизонтальное распределение концентраций углерода; а) для различных стадий затвердевания; б) после полного затвердевания. 1 - 150 мин; 2 - 90 мин; 3 - 40 мин; 4 - 20 мин; 5 - 10 мин; 6 - 5 мин; 7 - 2 мин.

 

Рис. 2. Формирование шнура периферийной ликвации (1,5 м от границы утеплитель-тело слитка; середина широкой грани): а) распределение полной среднеобъемной концентрации примеси; б) распределение доли твердой фазы. 1 - 0,25 мин; 2 - 0,5 мин; 3 - 1 мин; 4 – 1,5 мин; 5 - 2 мин.

Рис.3. Диаграмма состояния Fe - C:

1, 2, 3 - средняя концентрация примеси в твердой фазе <C>1 в макроточке;

4, 5, 6 - полная среднеобъемная концентрация примеси <C> в макроточке;

3, 4 - квазиравновесная теория; 2, 6 и 1, 5 - макронеравновесная модель

(х = 0, 9 м и 0, 12 м соответственно).

Представляемая работа продолжает построение феноменологической модели явления ЭТИО Корнеева на основе междисциплинарных исследований различных аспектов комплексного воздействия дестабилизирующих факторов /КВДФ/. Одним из существенных факторов регуляции процессов затвердевания жидких металлосплавов является их внутренний массоперенос. Естественная конвекция расплава определяется градиентами поля ликвидусных температур. Искусственно активируемый транспорт жидкой консистенции с включениями субмикрокристаллитов зависит от импульсной напряженности внешнего электромагнитного поля и гидродинамических эффектов схлопывания ствола канала электроразряда /КЭР/.

Критериальные параметры термоконвеционных потоков расплава определяются т.н. числами Релея, характеризующими отношение движущей силы к вязкостным параметрам среды:

N(r) = g b(l) x(l) c l(m)^3 gradT / [K*(T) y(l)^2], (7)

где g – ускорение илы тяжести; b(l) – объемный коэффициент теплового расширения расплава; x(l) и y(l) – динамическая и кинематическая вязкость; c – теплоемкость; l(m) – характеристическая эквидистанция конвективного массопереноса; K*(T) – коэффициент теплопроводности. Магнитная составляющая электромагнитных импульсов ЭТИО Корнеева существенно изменяет направление результирующей конвекции проводящей среды расплава. Такое движение через силовые линии магнитного поля вызывает появление силы индуктивного торможения, которую в некотором приближении можно рассматривать как магнитную вязкость. Роль магнитной вязкости определяется значением т.н. критериальных чисел Гартмана:

M* ~ H l(m) [x(l) e*]^0, (8)

где H – напряженность магнитного поля; e* - удельная электропроводность расплава.

Вцелом, при наблюдении КВДФ ЭТИО Корнеева, среди видов конвекционного массопереноса доминируют электромагнитная и гидродинамическая составляющие. При этом потоки термической энергии описываются уравнением:

dT / dt = K*(T) Ñ ^2T – v(p) dT / dq, (9)

где v(p) – скорость роста фазы солидуса; q – обобщенная пространственная координата.

Характер конвективного массопереноса в расплаве металла оказывает прямое воздействие на результаты образование твердой фазы. Так ламинарное течение приводит к росту микрокристаллитов в направлении противоположном набегающему потоку. С другой стороны конвективные турбулентные вихри деструктируют развитые ветви микромонокристаллов, и увеличивает вероятность их субфильтрации в капиллярах конгломеративных ассоциаций.

Обобщенная кристаллографическая картина строения затвердевшего без КВДФ металлополикристаллита предполагает наличие трех зональных фракций: мелкозернистой поверхностной, столбчатой и плиточно-равновесной. Уточним, что для углеродистых и низколегированных сталей наблюдается наличие всех трех вышеперечисленных фракций, а в структуре нержавеющих сталей превалируют столбчатая фракция без центральной равновесной зоны с незначительной периферийной мелкозернистостью. КВДФ ЭТИО Корнеева полностью меняет структуру металла, переводя её в ситаллоподобную матрицу с выраженным средним порядком трансляции субмелкодисперсных ячеек.

При анализе уровня верификации рассматриваемых модельных механизмов ЭТИО необходимо проводить их максимизацию по статистическому весу при последовательном вводе различных характеристических параметров. Среди таких параметров следует выделить градиенты концентрации неравновесной плазмы вдоль трубок тока в стволе КЭР, баланс относительных концентраций различных носителей заряда и их скоростей генерации, рекомбинации и аннигиляции. При переходе к моделированию неоднородностей квазинейтральной плазмы КЭР, следует структурировать качественные зависимости локальных концентраций носителей заряда и электромагнитных полей вдоль разновекторных направлений силовых линий суперпозиционных полей импульсных электроразрядов. Учитывая технологическую однородность серий разрядов ЭТИО можно представить, что общий баланс числа носителей заряда в стволе КЭР будет описываться уравнением

d[N(i)] / dt + d[N(e)] / dt + d[N(pl)] / dt + div(q v) = v*, (10)

где N(i), N(e) и N(pl) – усредненные по объему ствола КЭР концентрации носителей заряда; v и v* - средние за период КВДФ ЭТИО Корнеева скорости транспортировки и объемных процессов ионизации, зарядной инверсии и рекомбинации носителей заряда. Здесь также следует проводить определенную коррекцию кинетики зарядной коллективизации с процессами амбиполярного массопереноса в осциллирующем электромагнитном поле ЭТИО [11].

Возвращаясь к трудноидентифицируемым механизмам в моделях эволюции КЭР, отметим целый ряд малоизученных процессов прямой ионизации электронным ударом и диссоциативной электрон-ионной рекомбинации. Детальный анализ соотношения (10) позволяет существенно уточнить парциальный состав энергетического баланса эмпирической модели КВДФ ЭТИО. Электрическая мощность, выделяющиеся в единице объема металлорасплава будет расходоваться на формирование шнурованного ствола КЭР с последующим коллапсионным схлопыванием и генерацией гидродинамических эффектов. Последующая теплофизическая диссипация энергии гидродинамических колебаний сопровождается магнитогидродинамическими эффектами, активирующими метастабильные квазихимические реакции в прямых и обратных фазовых переходах

 

{I(pl)} + < T(l) > + M(l) <=> {I(pl)}* + < T(s) > + M(s) + M(sl), (11)

где {I(pl)} – поток плазмоидов; < T(l) > и < T(s) > - градиенты фазовых температур; M(s), M(s) и M(sl) – агрегатные фазы металлорасплава.

Неоднородности электрофизических параметров ствола КЭР меняют соотношение компонент, входящих в энергетический баланс ЭТИО Корнеева, варьируя ход квазихимических реакций (11) в выделенных точках объема затвердевающего металлорасплава. Данный вывод подтверждают многочисленные экспериментальные результаты, а также математические модели темпоральной эволюции баланса энергии. Таким образом, можно сделать предварительные выводы о вероятном ходе процессов термокинетической неравновесной конвертации и последующей диссипативной релаксации электромагнитной энергии электроразрядов ЭТИО. Данные явления будут определяться и в определенной степени лимитироваться квазигармоническими вариациями термодинамических и электрофизических параметров метастабильной среды затвердевающего металлорасплава.

Важнейшей частью метода ЭТИО Корнеева является корреляционная синхронизация частоты следования электротоковых импульсов с длительностью формирования микрокристаллитных ступеней. Соответствующая феноменологическая модель явления ЭТИО Корнеева имеет сложную аналитическую форму в виде следующей функциональной зависимости:

v t = F{ [ExH], W, p(T), m, T}, (12)

где v – скорость кристаллизации; t – длительность цикла ЭТИО; Е, Н – параметры суперпозиционного электромагнитного поля; W – конвертационно-диссипированная энергия; р(Т) – плотность металлорасплава; m – магнитная проницаемость; Т – эффективная температура. Очевидно, что соотношение (12) должно содержать в неявном виде функционал электромагнитодинамических пондемоторных сил:

Р = Р{Δ[H(H*, H**), c, t]}, (13) 

где с – координационно-полевой угол; Н*, Н** - гетеро- и гомогенные магнитные поля. Формула (13) соответствует ортогональной скорости движения носителей заряда к суперпозиционному магнитному полю. Подобное движение для плазмы индуцирует электродвижущую силу, пропорциональную скорости и полевым потенциалам. Реальная эмпирическая картина топологического перераспределения моментов экстериорных и интериорных сил усложняется при возникновении радиальных электродинамических сил кольцевых токов. Их учет показывает, что токовые макроплазмонные шнуры будут изгибаться и растягивать тороидальные витки под действием внутреннего давления и пондемоторных составляющих, обусловленных различием напряженности продольного магнитного поля в различных точках потока плазмы.

Большой научный интерес представляет термодинамика явления ЭТИО Корнеева, определяющая течение системы следующих квазихимических реакций:

F + M + D => F* + Tf + Tw;

F* + Tw + M* + D* => F** + Tw* + M** + Tw**;

F** + Tw* + M*** + D** => <F> + Tw* + M** + D* + Tw**; (14)

здесь F, F*, F**, <F> - спектр флюенсов носителей; М, М*, М**, М*** - агрегатные фазы; D, D*, D** - структурные образования; Tf, Tw, Tw*, Tw** - термофлуктуации, волны, пики и вихри. Первичные реакции связаны с механизмами формирования каналов электротокового импульса. Металлорасплав при этом является квазиравновесной аморфной фазой с тенденцией к кристаллизации, путем гомогенных бездиффузионных структурно-фазовых превращений. На следующем этапе вторичный поток носителей рассеивается на взвеси микрокристаллитных конгломератов в области эквилибриума: ликвидус-солидус. Это сопровождается термоконвертацией электромагнитной энергии разряда и генерацией динамических термонеустойчивостей. Заключительная стадия ЭТИО Корнеева характеризуется рекомбинационной релаксацией волн зарядной плотности и термальной энергии на первично кристаллизованной металломатрице. Процесс завершается мало изученной рекристаллизацией с реализацией дендритно-вырожденных субмикрополикристаллитных модификаций плотноупакованных полиэдров [12].

Качественная вышеописанная картина развития различных неустойчивостей плазменного шнурованного ствола КЭР при КВДФ ЭТИО включает лишь основные хорошо идентифицируемые эффекты. Схемы таких процессов могут конструироваться на иерархической основе и включать набор основных эмпирических связей между интегральными характеристиками, определяющими сводный динамический баланс источников и стоков конвертированной электромагнитной энергии. Анализ различных вариаций реакций (14) показывает, что динамика развития эффектов ЭТИО Корнеева содержит переходы от нестационарных термодинамически квазизамкнутых диссипативных структур к открытым термодинамическим системам со сложными структурами источников и стоков тепла. Наиболее трудный для анализа материал содержится в пространственной топологии плазменных шнуров короны разряда и центральных токовых каналов. Здесь следует учитывать, что симметричное возбуждение локально - изолированных термоградиентов может привести к формированию малоизученных образований в виде тепловых полипиков, трансформирующихся стягиванием к некоторому общему центру. Рассмотренные термодинамические эффекты ЭТИО Корнеева подтверждают наличие достаточно сложных нестационарных диссипативных квазихимических реакций, проходящих в области междуфазных переходов “ликвидус-солидус” и приводящих к возникновению циклических процессов изменения степени упорядоченности кристаллоаморфных фаз. Подобные процессы в силу своей автомодельности представляют интерес как самостоятельные объекты исследований в области синергетики и неравновесной термодинамики.

 

ЛИТЕРАТУРА 

1. Борисов В. Т. Двухфазная зона при кристаллизации сплава в нестационарном режиме // ДАН СССР. - 1962. - Т. 142. № 3. - С. 581 - 583.

2. Борисов В. Т. Виноградов В.В., Тяжельникова И. Л. Современное состояние квазиравновесной теории двухфазной зоны и ее применение к затвердеванию сплавов // Оптимизация теплофизических процессов литья. - Киев: ИПЛ АН УССР, 1977. - С. 39 - 59.

3. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Парадоксальная физика сверхмощных электроимпульсных разрядов // SciTecLibrary. com. 2003. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5347.html

4. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Феноменологическая термодинамика сверхвысокоэнергетических электроимпульсов в металлорасплавах // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5422.html 

5. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Термодинамика жидких металлов при сверхвысоких энергиях электротокового воздействия // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5454.html

6. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Металлоквазикристаллизация при сверхвысоких энергиях воздействия // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6078.html

7. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Электрофизические методы управления кристаллизацией свариваемого металла // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6302.html

8. Корнеев Д.И., Фейгин О.О. Теоретические исследования процессов высокоэнергетической обработки металлорасплавов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6436.html

9. Недопекин Ф.В., Петренко С.С. Математическое моделирование гидродинамических и теплофизических процессов в системе затвердевающий расплав - изложница - утепляющий вкладыш // Теплофизика высоких температур. - 1985. - Т. 23, № 3. – С. 549 - 555.

10. Петренко С.С., Борнацкий И.И. Математическая модель кристаллизации стальных слитков в условиях тепловой конвекции и движения твердой фазы // Изв. вузов. Черная металлургия. - 1988. - № 1. - С. 166 - 167.

11. Петренко С.С., Фейгин О.О. Макронеравновесная кристаллизация металлорасплавов // SciTecLibrary. com. 2003. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5687.html

12. Фейгин О.О. Воздействие сверхвысокоэнергетичных электроимпульсов на металлорасплавы // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5294.html

Дата публикации: 2 февраля 2004
Источник: SciTecLibrary.ru

Вы можете оставить свой комментарий по этой статье или прочитать мнения других в следующих разделах ФОРУМА:
Свернуть Защита интеллектуальной собственности и авторских прав
Диспуты по темам изобретательства. Вопросы по изобретениям, проблемы на пути изобретателей и методы их решения.
Патентование. Все о патентовании изобретений, полезных моделей, промышленных образцов и товарных знаков.
Нерешенные задачи. Здесь идет обсуждение нерешенных задач: безопорный двигатель, вечный двигатель, преодоление гравитации и пр.
Свернуть Точные науки и дисциплины
Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна. Все кому не лень хотят опровергнуть Теорию Относительности Эйнштейна. Вам предоставляется слово для аргументации.
Физика, астрономия, математические решения. Физико-математические вопросы, наблюдения, исследования, теории и их решение.
Физика альтернативная. Новые взгляды на физические законы, теории, эксперименты, не вписывающиеся в общепринятые законы физики.
Teхника, узлы, механизмы, электроника и аппаратура. Все про технику, приборы, детали, узлы и механизмы. Электроника, компьютеры, программное обеспечение. Новые технические решения в самых разных областях.
Биология, Генетика, Все о жизни. Генетика и другие вопросы биологии. Их развитие. Медицина. Биотехнологии, агротехника и сельское хозяйство. Эволюционные теории и альтернативные им.
Химия. Вопросы по химическим технологиям, разработкам и применению химических материалов. Химические элементы и их свойства.
Геология, все о Земле и ее обитателях. Геология, метеорология, антропология, сейсмология, атмосферные явления и непознанные эффекты природы.
Свернуть Мозговой штурм
Генератор решений. Здесь Вы можете заработать реальные деньги, помогая решать фирмам, предприятиям и частным лицам те или иные технические задачи, которые перед ними стоят. Те, кто ставят задачи перед участниками должны обозначить гонорар за ее решение и перевести указанную сумму на общий счет генератора.
Головоломки. Если у Вас есть желание поломать голову над интересными логическими задачами - Вам сюда.
Гипотезы. В этой теме идет обсуждение гипотез и предположений, основанных чисто на теории и логике.
Найди ляп! Этот раздел для тех, кто хочет мысленно расслабиться. Он посвящен задачам по поискам ляпов, которые встречаются в литературе, интернете, кино и на телевидении.
Свернуть Взгляд в будущее и настоящее
Глобальные темы. Вопросы касающиеся всех. Глобальные угрозы и злободневные темы современности.
Наука и ее развитие. Все о развитии науки, направлениях и перспективах движения научной мысли и знаний.
Новая Цивилизация. Принципы социального устройства новой цивилизации. Увеличение роли созидательного интеллекта... Отдалённые перспективы развития человечества...
Вопросы без ответов. Этот раздел посвящен вопросам и проблемам, которые до сих пор не решены. Предлагайте свои решения.
Военная стратегия и тактика современных боевых действий. Об особенностях современного военного искусства. Проблемные вопросы теории и практики подготовки вооруженных сил к войне, её планирование и ведение в различных конфликтах на планете.
Свернуть Гуманитарные науки и дисциплины
Философские дискуссии. Диспуты по вопросам жизни, сознания, бытия и иных философских понятий.
Экономика. Вопросы по экономике и о путях развития России и других стран.
Социология, Политология, Психология. В этом разделе обсуждаются вопросы, как отдельных частных исследований данных наук, так и проблема соотношения этих наук с остальными.
Образование. Все об образовании: как учить, кому учить, чему учить и кого учить.
Религия и атеизм. Вопросы религий и атеистические взгляды, религиозные споры.

Хотите разместить свою статью или публикацию, чтобы ее читали все?
Как это сделать - узнайте здесь.

Назад

 
О проекте Контакты Архив старого сайта

Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017

Агентство научно-технической информации Научно-техническая библиотека SciTecLibrary. Свид. ФС77-20137 от 23.11.2004.