СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ

Вход или Регистрация

ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary
 
Cтатьи и Публикации    Альтернативная Энергетика    Другие и неизученные методы получения энергии ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПРЕДПОСЫЛКИ СОЗДАНИЯ АЛЬТЕРНАТОРОВ

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПРЕДПОСЫЛКИ СОЗДАНИЯ АЛЬТЕРНАТОРОВ1)

© Эткин Валерий Абрамович, д.т.н., профессор

Контакт с автором: etkinv@zahav.net.il


Показано, что создание преобразователей, использующих свободную энергию тел и природных силовых полей, не противоречит общей теории неравновесных процессов переноса и преобразования энергии


Введение.

На сегодняшний день в мире насчитываются десятки работающих моделей энергоустановок, преобразующих энергию окружающей среды в электрическую, механическую и тепловую, и не менее сотни патентов на эту тему (см. статьи на сервере http://www.skif.vrn.ru). Наиболее типичными являются преобразователи, использующие в качестве рабочих тел постоянные магниты, плазму и плазмоподобные среды, а также электрические контуры и разрядники.

Такие преобразователи называют часто “генераторами свободной энергии”, “сверхединичными устройствами” (имея в виду КПД выше единицы), “генераторами избыточной мощности” и т.п. вплоть до употребления по отношению к ним термина “вечные двигатели”.

Поскольку физическое содержание всех этих терминов находится в вопиющем противоречии с законом сохранения энергии, будет правильным говорить об использовании в подобных установках неучтенных источников энергии, альтернативных не только обычному органическому и ядерному топливу, но и известным возобновляемым ее видам. Такие установки мы будем называть для краткости альтернаторами.

Представляется важным рассмотреть вопрос о совместимости таких установок с законами термодинамики с позиций более общей теории неравновесных процессов переноса и преобразования энергии [1].

1. Элементы общей теории переноса и преобразования энергии

Еще до недавнего времени термодинамика (в особенности техническая) сохраняла все характерные черты более чем полуторастолетней давности теории тепловых машин с ее традиционным “багажом” в виде идеальных циклов и идеальных газов в качестве их рабочих тел. В соответствии с этим первое и второе начала термодинамики формулировались как принципы исключенного вечного двигателя 1-го и 2-го рода. Они носили характер запрета и исключали возможность создания тепловых машин, которые бы не имели соответственно источника тепла и теплоприемника, а при наличии того и другого - полностью превращали бы подведенное от источника тепло в работу. В отношении источников упорядоченного движения таких ограничений не выдвигалось. Это естественным образом приводило к “сужению идеи о невозможности создания вечных двигателей 2-го рода до утверждения об исключительности свойств источников тепла [2]”. Единственным методом в этой теории был предложенный еще С. Карно (1824) метод круговых процессов (циклов). Этот метод позволял абстрагироваться от свойств конкретных рабочих тел тепловых машин и находить совершаемую ими полезную работу по разности полученных и отданных в цикле теплот. Однако он был неприменим к открытым системам, а также к нетепловым и нециклическим машинам, и, кроме того ограничивался рассмотрением “обратимых” (квазистатических) процессов (при которых мощность приближается к нулю). Поэтому при попытках его применения к открытым системам, системам с отрицательными абсолютными температурами, с быстродвижущимися источниками тепла, установкам прямого преобразования энергии и машинам, получающим наряду с теплотой другие виды энергии, возникли серьезные трудности. Они были вызваны выходом за жесткие рамки применимости исходных концепций термодинамики и привели некоторых исследователей к выводу о возможности нарушения (и даже “инверсии”) ее принципов [3-5].

Между тем логика развития термодинамики и потребности новой техники потребовали введения в ее уравнения времени как физического параметра для учета кинетики реальных процессов. Это привело к возникновению термодинамики неравновесных (необратимых) процессов (ТНП) [6]. К середине прошлого столетия ТНП сформировалась в самостоятельный и весьма общий макроскопический метод исследования кинетики разнообразных явлений переноса в их неразрывной связи с тепловой формой движения. Междисциплинарный характер этой теории, выразившийся в сближении термодинамики с теорией тепло-массообмена, гидродинамикой, электродинамикой и механикой сплошных сред, а также ее успехи в объяснении явлений, казавшихся странными с позиций классической термодинамики, выдвинули ее в число магистральных направлений развития современного естествознания.

Изучение необратимых процессов привело к отчетливому пониманию того, что свойства неравновесных систем принципиально отличаются от равновесных. Так, при протекании нестатических процессов возникают побочные эффекты (термомеханические, термохимические, термоэлектрические, термомагнитные и т.п.), обусловленные преодолением сил иной физической природы, чем та, которая вызвала данный процесс. Это означает, что процессы переноса неразрывно связаны с процессами ее превращения в другие формы (в том числе и тепловую), причем характер этих процессов зависит от природы преодолеваемых сил и от скорости процесса. Это обстоятельство послужило основой для дальнейшего обобщения ТНП сначала на нестатические процессы преобразования энергии в нециклических тепловых машинах (включая установки прямого преобразования теплоты) [1], а затем – на процессы переноса и преобразования любых форм энергии в любых (в том числе нетепловых) машинах [7 ].

В методологическом отношении построение термокинетики отличается от классической термодинамики (термостатики) прежде всего отказом от идеализации процессов и систем, отраженной в понятиях “равновесный”, “обратимый”, “квазистатический”, “идеальный” и т.д., а также от гипотез и постулатов статистической природы, лежащих в основании ТНП. Это позволило сохранить в термокинетике основное достоинство термодинамического метода – непреложную справедливость его следствий.

Объектом исследования термокинетики являются открытые пространственно неоднородные системы с произвольным (хотя и конечным) числом степеней свободы, рассматриваемые как единое неравновесное целое 1). В таких системах наряду со стационарными процессами теплопроводности, электропроводности, диффузии и т.п., рассматриваемыми в ТНП, протекают нестационарные процессы релаксации (выравнивания температур, напряжений, концентраций и т.п.) или, напротив, аккумулирования энергии в процессе совершения над ней полезной внешней работы. Эти процессы приводят к перераспределению экстенсивных термостатических параметров системы (энтропии S, массы k-го вещества Mk, заряда θе , импульса компонента Мkvk и т.п.) по ее объему V. Такое перераспределение приводит к смещению ΔrI положения центра величины θi (его радиус-вектора rI ) и к возникновению некоторого “момента распределения” Zi = θiΔrI . Эти параметры, названные нами векторами смещения (энтропии, вещества, заряда, импульса и т.п.), обобщают понятие вектора электрического смещения D, введенное Максвеллом. Эти параметры характеризуют отклонение системы в целом от равновесия вследствие ее пространственной неоднородности и могут быть найдены по известному распределению плотности ρi аддитивных переменных θi . К их числу можно отнести и векторы поляризации  P и намагничивания M, поскольку они также зависят от плеча ΔrI электрического или магнитного диполя.

С учетом переменных Zi внутренняя энергия системы U как функция ее состояния принимает вид U=U(θi, Zi), а основное уравнение термокинетики приобретает характер тождества:

, ( 1 )

где t - время; ≡ (∂U/∂θi), усредненное по объему системы значение обобщенного потенциала y i (абсолютной температуры T, давления P, химического потенциала k-го вещества μk, электрического потенциала области φ, скорости v и т.д.); Ji = dZi /dt = θi vi = θi drI /dt - обобщенная скорость процесса переноса величины θi., названная (в отличие от обычного потока) потоком смещения; Xi - (∂U/∂Zi) – движущая сила этого процесса, называемая в ТНП “термодинамической силой”.

Уравнение (1) делит процессы в неоднородных системах на два класса. Члены его первой суммы описывают процессы переноса энергии (без изменения ее формы). Они характеризуются равномерным изменением плотности ρi параметра θi во всех частях системы и напоминают равномерное выпадение осадков на неровную (в общем случае) поверхность. Члены второй суммы (1), напротив, вызывают перераспределение параметра θi и напоминают перетекание вязкой жидкости из одной части сосуда в другую. Они характеризуют секундную работу WI, которую совершает система помимо работы расширения (т.е. мощность NI I –х процессов). Действительно, исходя из определения элементарной полезной работы δWI как произведения силы Fi· на вызванное ею перемещение drI объекта ее приложения θi , находим: 1).

δWI = Fi·drI ≡ (Fi / θi) θi drI Xj · dZi, ( 2 )

Таким образом, термодинамическая сила приобретает в термокинетике простой и ясный смысл силы в ее обычном (ньютоновском) понимании, отнесенные к единице переносимой ими величины XI = Fi / θi . собой силы, К ним относятся, в частности, напряженности гравитационного, электрического и магнитного полей g = -Ñ y g; E = - Ñ φ и H = - Ñ y m , где y g, φ и y m - гравитационный, электрический и “магнитный” потенциалы.

Учет кинетики процессов преобразования энергии позволил дать единое описание этих процессов, предложить теорию подобия энергопреобразующих систем [8] и дополнить классическую теорию тепловых машин анализом взаимосвязи их мощности и экономичности (КПД) [9].

В качестве условий однозначности вместо уравнений состояния термокинетика использует феноменологические (основанные на опыте) законы переноса вещества, заряда, импульса, энтропии и т.п., имеющие в общем случае нелинейных систем вид2) [6,7] :

Ji = Lij (Xj - Xj0) . ( 3 )

где Xj0некоторое “пороговое” значение термодинамической силы Xj, с которого начинается данный процесс; Lij – так называемые “феноменологические коэффициенты”, характеризующие вклад j-й силы Xj в I –й поток Ji и являющиеся в общем случае функциями Xj.

Согласно (3), любой I –й процесс возникает под действием всех имеющихся в системе термодинамических сил Xj того же тензорного ранга (I,j = 1,2,,,,n). И наоборот, при Xj > Xj0 протекание какого-либо I – го процесса связано с преодолением всех имеющихся в системе сил Xj (т.е. с преобразованием I–й формы энергии в j-е). Одной из таких сил является сила трения (рассеяния энергии), вследствие чего любой реальный процесс сопровождается выделением тепла и ростом энтропии. Отсюда следует, что эффективность полезного преобразования энергии зависит от соотношения Xj / Xj0 , т.е. от скорости процесса Ji . Поэтому потери от необратимости нельзя, строго говоря, учесть введением каких-либо постоянных коэффициентов типа относительных КПД [10].

 

2. Универсальность второго начала термодинамики

Из основного уравнения термокинетики (1) непосредственно следует, что совершать полезную работу могут только пространственно неоднородные системы (у которых Xj = -Ñ y j ≠ 0). Этот вывод обобщает принцип исключенного вечного двигателя 2-го рода, одна из формулировок которого (данная еще С. Карно), гласит: “Повсюду, где имеется разность температур, может возникнуть и живая сила” (т.е. в современном понимании способность совершать полезную работу).

Таким образом, с позиций термокинетики запрет классической термодинамики на использование тепла окружающей среды (в частности, мирового океана) в предположении его термической однородности не выглядит ошибочным. Иное дело, если рассматривать мировой океан как термически неоднородную среду с различной температурой его поверхностных и глубинных слоев. Тогда использование его как практически неисчерпаемого и возобновляемого источника тепловой энергии нисколько не противоречит термодинамике, и, как известно, уже нашло практическое применение.

Далее, из (1) следует, что совершение полезной работы всегда связано с переносом энергоносителя (в данном случае физической величины θi ) в поле каких-либо сил Xj . Тем самым предполагается, что в неоднородной системе, способной к совершению работы, имеются части, откуда поток Ji исходит (где dθi < 0), и части, куда он входит (и dθi > 0 ). Это положение также обобщает второе начало термодинамики для тепловых машин, согласно которому рабочее тело тепловой машин непременно должно контактировать с источником тепла (точнее, энтропии), и с его приемником (так называемым холодным источником). Роль таких подсистем, выполняющих функции источника и приемника, могут быть различные области одного и того же тела, его компоненты, разноименные полюса диполей, электроны и “дырки” в полупроводниках, положительные и отрицательные ионы в плазме, противоположно ориентированные спины ядер и атомов, вращающиеся в противоположные стороны “моли” сред, обладающих моментом инерции и т.п. – лишь бы они противоположным образом изменяли свои свойства в процессе взаимодействия.

В единстве этого положения для любых форм энергии и состоит универсальность второго начала термодинамики.

Вместе с тем термокинетика позволяет уточнить и дополнить второе начало классической термодинамики. Согласно (1) и (2), не только КПД, но и сама преобразованная форма энергии зависит от того, какие силы Xj и в каком их соотношении преодолеваются в этом процессе (т.е. от его “траектории” в пространстве событий. Далее, как показывает уравнение (2), пространственная неоднородность (наличие термодинамических сил Xj) является лишь необходимым, но еще не достаточным условием возникновения потока Ji . Необходимо, чтобы хотя бы одна из действующих в системе сил Xj превысила свое “пороговое” значение Xj0 . Такой “энергетический барьер” существует, вообще говоря, не только для тел, находящихся во внешних силовых полях (где Xj могут быть отличны от нуля даже в стационарном состоянии), но и для всех форм энергии. Так, для начала механического движения тел необходимо преодолеть “трение покоя”, выражающееся, в частности, в том, что скольжение тела по наклонной плоскости начинается лишь с определенных углов наклона. Для тепловой формы энергии это проявляется в необходимости создания определенного перегрева или переохлаждения одной из фаз для начала процесса фазового перехода. В отсутствие центров парообразования, конденсации или кристаллизации эта величина может стать весьма ощутимой. Для осуществления ряда химических и биохимических процессов необходимо введение катализаторов или ферментов, позволяющих снизить “энергию активации”, необходимую для преодоления этого барьера. Для осуществления самопроизвольной реакции деления тяжелых ядер необходимо, как известно, введение достаточного количества быстрых нейтронов; для термоядерных реакций – повышение температуры до уровня в десятки миллионов градусов и т.д.

Это обстоятельство выходит за рамки упомянутой выше формулировки 2-го начала, что и обусловливает дополнительное требование отсутствия в системе равновесия. Классическая термодинамика определяет равновесие как состояние, характеризующееся прекращением каких бы то ни было макропроцессов (и, следовательно, постоянством всех параметров системы). Однако последующее изучение стационарных необратимых процессов выявило недостаточную общность этого понятия и необходимость различения полного и частичного, внешнего и внутреннего, стабильного и лабильного, термического и механического, химического и электрического, осмотического и т.п. равновесия. Известны также состояния так называемого “заторможенного равновесия”, когда самопроизвольные процессы замедленны ввиду отсутствия катализаторов, ферментов, зародышей новой фазы и т. п. Таким образом, равновесие практически никогда не бывает полным (истинным). В соответствии с опытом, по достижении частичного равновесия система может сколь угодно долго оставаться в неизменном состоянии, пока не будет совершено внешнее действие, позволяющее преодолеть так называемый “энергетический барьер”.

Поэтому обобщенная формулировка второго начала, даваемая термокинетикой, гласит: “Повсюду, где имеется пространственная неоднородность и при этом отсутствует равновесие, возможно полезное преобразование энергии”. Наглядным примером необходимости пространственной неоднородности могут служить экзотермические реакции, проводимые сначала в гомогенных средах, а затем – в гальванических или топливных элементах, где электроды и химические реакции на них разнесены в пространстве. В первом случае реакции протекают термодинамически необратимо, и их химическое сродство (максимальная работа) реализуется в форме тепла. Во втором случае они близки к обратимым и сопровождаются, как известно, совершением полезной внешней работы с соответствующим уменьшением количества тепла, отдаваемого во внешнюю среду.

Отсюда следует, что при поиске инженерных решений следует обратить пристальное внимание на искусственное создание пространственной неоднородности в рабочих телах альтернаторов, достаточной для преодоления “энергетического барьера”. Это можно осуществить, например, организацией колебательного процесса с применением резонанса для увеличения амплитуды смещения параметров θi .

 

3. Возможность извлечения свободной энергии из окружающей среды

Как мы выяснили ранее, любые системы могут совершать полезную работу в меру своей пространственной неоднородности. Следовательно, всегда желательно знать эту меру или хотя бы ее изменение в каком-либо процессе. Это может быть сделано с помощью параметров пространственной неоднородности Xi и Zi .

В общем случае, когда совершение полезной работы d Wе сопровождается работой диссипативного характера (против сил рассеяния) d Wi, вторая сумма (1) определяет убыль -dG = Σ Xi dZi специфической функции состояния G, которая по аналогии с энергией Гиббса может быть названа свободной энергией неоднородной системы или для краткости ее эксергией 1). Эта функция характеризует максимальную полезную внешнюю работу Wеmax которую может совершить неоднородная система до достижения в ней полного внутреннего равновесия. Остальную (равновесную, непревратимую) часть внутренней энергии системы иногда называют анергией. Наличие свободной энергии имеет принципиальное значение при выяснении самой возможности “извлечения” ее из рабочих тел или окружающей их среды. Немаловажно и знание ее величины для оценки реальных “запасов” свободной энергии. Ее часто оценивают, исходя из принципа эквивалентности массы и энергии U = moc2 (где mo масса покоя тела, c – скорость света в вакууме), упуская из вида, что эта величина включает в себя и анергию (в действительности убыль свободной энергии в каком-либо процессе определяется дефектом массы в нем и может быть на несколько порядков меньше).

Понимание того обстоятельства, что практически все стационарные состояния суть состояния частичного равновесия, заставляет нас внимательнее отнестись к потенциальным источникам свободной энергии. Наглядным примером могут служить урановые руды, на которые не обращалось внимания до тех пор, пока не было открыто явление радиоактивности. Сейчас использование ядерной энергии кажется обыденным. Аналогичная ситуация возможна и с обычной водой. Ее поведение в установках так называемого “холодного термоядерного синтеза” ] или в “теплогенераторах” Ю. Потапова [11] показывает, что вода может находиться на еще более низком энергетическом уровне. Процессы, приводящие к “активации” воды и преодолению “энергетического барьера” в этих установках, изучены еще недостаточно, вследствие чего эксперименты плохо воспроизводимы. Однако ясно, что вода в них изменяет свое энергетическое состояние, о чем свидетельствует постепенное уменьшение количества “избыточного тепла”, получаемого в упомянутых установках, вследствие постепенной утраты водой своих первоначальных свойств (в установках Ю. Потапова это происходит в течение примерно трех лет).

Большой интерес представляют также постоянные магниты. Способность их совершать полезную внешнюю работу (например, поднимать грузы) общеизвестна. Вопрос, следовательно, состоит лишь в инженерных решениях, позволяющих использовать ее. Не случайно наибольшее число проектов и действующих моделей альтернаторов имеют в своем составе постоянные магниты.

Магнетизм веществ обусловлен в основном, как известно, спиновыми магнитными моментами их электронов, а также движением электронов в оболочках атомов. Эту энергию следовало бы отнести к “атомной”, в отличие от тепловой (в основном межмолекулярной), электрохимической (в основном внутримолекулярной) и ядерной. Представляется удивительным, что, проникнув “вглубь материи” в поисках источников свободной энергии до ядерной энергии, человечество “проскочило” собственно атомную энергию!

Об отсутствии в телах “атомного” равновесия свидетельствует сам факт самопроизвольного перехода электронов на нижележащий разрешенный уровень, сопровождающийся излучением энергии. Естественно, это сказывается и на величине намагниченности тел, которая, таким образом должна уменьшаться в процессе совершения работы. Однако это обстоятельство, насколько нам известно, не подтверждается экспериментально. Причиной может быть либо огромный “запас” магнитной энергии (что маловероятно), либо “подпитка” постоянных магнитов за счет окружающей среды. Известно, что даже слабые внешние поля могут вызвать в магнетиках с доменной структурой сильную намагниченность. Это связано с тем, что переориентация доменов с сильными локальными полями требует сравнительно мало энергии. Поэтому не исключено, что внешнее магнитное поле играет лишь роль источника “энергии активации”. Во всяком случае, то обстоятельство, что магнитоупорядоченные рабочие тела ряда альтернаторов (например, конвертора В. Рощина и С. Година (развивающего мощность до 7 КВт без потребления какого-либо топлива) [12], сохраняют при этом стационарное состояние, свидетельствует о непрерывной “подпитке” их энергией со стороны окружающей среды. Об участии окружающей среды в этом процессе свидетельствуют кольцевые зоны пониженной температуры и напряженности магнитного поля, зафиксированные в воздухе вокруг установки В. Рощина и С. Година. Согласно (2), это может происходить вследствие участия в этом процессе всех других термодинамических сил.

В этой связи следует коснуться вопроса об использования свободной энергии окружающей среды (атмосферы, гидросферы, литосферы, естественных силовых полей и т.п.). Большая часть ее ресурсов уже используется, поэтому в качестве альтернативных видов рассматривается свободная энергия известных природных силовых полей (электрического, магнитного и гравитационного). Эти поля рассматриваются в настоящее время как возбужденные состояния физического вакуума, который присутствует повсеместно и потому является, вообще говоря, одним из непременных компонентов любой системы. Наличие у этих полей свободной энергии не вызывает сомнений ввиду отличия от нуля их напряженностей E, H и g , относящихся к категории термодинамических сил Xi,. Что же касается ее количества, то оно практически неограниченно ввиду бесконечности объема Вселенной. Вполне возможно, что к числу таких полей будут отнесены и так называемые “торсионные” поля (поля кручения), после того как будут найдены измеримые параметры, характеризующие их напряженность.

На сегодняшний день не существует единого подхода к объяснению природы свободной энергии окружающей среды и механизмов ее превращения в электромагнитную или механическую энергию. В качестве одной из концепций рассматриваются гипотеза нулевых колебаний физического вакуума [13]. Другая концепция основана на идее существования во Вселенной “конденсата электронов” типа куперовских пар с отличной от нуля плотностью. Предполагается, что спаренные электроны взаимодействуют со спинами и с магнитным полем векторного потенциала [14]. Еще одна концепция связана с существованием в физическом вакууме еще одного, торсионного поля (поля сил инерции), обусловленного неоднородным распределением плотности углового момента вращения в нем гипотетических вихревых структур -инерционов [11].

Возможен еще один из механизмов, обеспечивающих “подпитку” спиновых систем постоянных магнитов или электромагнитов. Известно, что в магнитоупрядоченных средах (ферромагнетиках, антиферромагнетиках и ферримагнетиках) спины атомов и связанные с ними магнитные моменты при отсутствии возмущения (возбуждения) строго упорядочены. При действии же на магнитные диполи некоторого крутящего момента оси вращения электронов и ядерных частиц отклоняются от направления внешнего магнитного поля Н, и спины начинают синфазно прецессировать вокруг направления Н с одинаковой угловой скоростью ωо . Такая прецессия называется однородной. В состоянии возбуждения спины, как известно, отклоняются от состояния равновесия, а их прецессия становится неоднородной. Вследствие этого возникают волны нарушения спинового порядка, называемые спиновыми волнами [15]. Не исключено, что именно эти волны передают из окружающей среды энергию, необходимую для восполнения потерь постоянных магнитов в процессе совершения ими работы. Это объясняет обнаруженную во многих экспериментах решающую роль резонанса в достижении в альтернаторах эффекта “избыточной мощности” или самоподдерживающегося вращения.

В заключение хочется сказать, что в настоящее время имеются достаточные основания для поиска технических решений по созданию преобразователей нового поколения, использующих практически неисчерпаемую энергию окружающей нас среды.

Источники информации

  1. Эткин В.А. Термодинамика неравновесных процессов переноса и преобразования энергии. - Саратов: СГУ, 1991.- 168 с.
  2. Гухман А.А. Об основаниях термодинамики. М.: Энергоатомиздат,1986.
  3. Ramsey N.F. Thermodynamics and statistical physics at negative absolute temperatures. // Phys. Rev., 103, №1 (1956).
  4. Мёллер Х. Релятивистская термодинамика (странный случай из истории физики. // Эйнштейновский сборник 1969-1970 гг., М.: Наука, 1970, с.11.
  5. Вейник А.И. Термодинамика реальных процессов, Минск, 1991.
  6. Де Гроот С.Р., Мазур П. Неравновесная термодинамика. М.:Мир, 1964.
  7. Эткин В.А. Термокинетика . Тольятти, 1999.- 228 с.
  8. Etkin V. To the similarity theory of power plants. //Atti del 49o Congresso Nat. ATI.-Perugia, 1994.-V.4.-P.433-443.
  9. Эткин В.А. К термодинамической теории производительности технических систем.// Известия РАН. Энергетика, 2000.- №1.- С. 99 - 106.
  10. Андрющенко А.И. Основы технической термодинамики реальных процессов. М.: Высшая школа, 1975.
  11. Шипов Г.И. Теория физического вакуума. М.: Наука, 1997.
  12. Рощин В., Годин С. Экспериментальные исследования физических эффектов в динамической магнитной системе. // Письма в ЖТФ, 2000.-Вып.24.- С.26-30.
  13. Pithoff H.E., Cole D.C. Extracting Energy and Heat from the Vacuum. // Phys. Rev. E. V.48, № 2, 1993.
  14. Авраменко Р.Ф., Николаева В.И. Квантовая энергия электронного Бозе-конденсата в окружающей среде. М., 1991.
  15. Физический энциклопедический словарь. М.: Советская энциклопедия, 1983
Дата публикации: 9 июня 2003
Источник: SciTecLibrary.ru

Вы можете оставить свой комментарий по этой статье или прочитать мнения других в следующих разделах ФОРУМА:
Свернуть Защита интеллектуальной собственности и авторских прав
Диспуты по темам изобретательства. Вопросы по изобретениям, проблемы на пути изобретателей и методы их решения.
Патентование. Все о патентовании изобретений, полезных моделей, промышленных образцов и товарных знаков.
Нерешенные задачи. Здесь идет обсуждение нерешенных задач: безопорный двигатель, вечный двигатель, преодоление гравитации и пр.
Свернуть Точные науки и дисциплины
Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна. Все кому не лень хотят опровергнуть Теорию Относительности Эйнштейна. Вам предоставляется слово для аргументации.
Физика, астрономия, математические решения. Физико-математические вопросы, наблюдения, исследования, теории и их решение.
Физика альтернативная. Новые взгляды на физические законы, теории, эксперименты, не вписывающиеся в общепринятые законы физики.
Teхника, узлы, механизмы, электроника и аппаратура. Все про технику, приборы, детали, узлы и механизмы. Электроника, компьютеры, программное обеспечение. Новые технические решения в самых разных областях.
Биология, Генетика, Все о жизни. Генетика и другие вопросы биологии. Их развитие. Медицина. Биотехнологии, агротехника и сельское хозяйство. Эволюционные теории и альтернативные им.
Химия. Вопросы по химическим технологиям, разработкам и применению химических материалов. Химические элементы и их свойства.
Геология, все о Земле и ее обитателях. Геология, метеорология, антропология, сейсмология, атмосферные явления и непознанные эффекты природы.
Свернуть Мозговой штурм
Генератор решений. Здесь Вы можете заработать реальные деньги, помогая решать фирмам, предприятиям и частным лицам те или иные технические задачи, которые перед ними стоят. Те, кто ставят задачи перед участниками должны обозначить гонорар за ее решение и перевести указанную сумму на общий счет генератора.
Головоломки. Если у Вас есть желание поломать голову над интересными логическими задачами - Вам сюда.
Гипотезы. В этой теме идет обсуждение гипотез и предположений, основанных чисто на теории и логике.
Найди ляп! Этот раздел для тех, кто хочет мысленно расслабиться. Он посвящен задачам по поискам ляпов, которые встречаются в литературе, интернете, кино и на телевидении.
Свернуть Взгляд в будущее и настоящее
Глобальные темы. Вопросы касающиеся всех. Глобальные угрозы и злободневные темы современности.
Наука и ее развитие. Все о развитии науки, направлениях и перспективах движения научной мысли и знаний.
Новая Цивилизация. Принципы социального устройства новой цивилизации. Увеличение роли созидательного интеллекта... Отдалённые перспективы развития человечества...
Вопросы без ответов. Этот раздел посвящен вопросам и проблемам, которые до сих пор не решены. Предлагайте свои решения.
Военная стратегия и тактика современных боевых действий. Об особенностях современного военного искусства. Проблемные вопросы теории и практики подготовки вооруженных сил к войне, её планирование и ведение в различных конфликтах на планете.
Свернуть Гуманитарные науки и дисциплины
Философские дискуссии. Диспуты по вопросам жизни, сознания, бытия и иных философских понятий.
Экономика. Вопросы по экономике и о путях развития России и других стран.
Социология, Политология, Психология. В этом разделе обсуждаются вопросы, как отдельных частных исследований данных наук, так и проблема соотношения этих наук с остальными.
Образование. Все об образовании: как учить, кому учить, чему учить и кого учить.
Религия и атеизм. Вопросы религий и атеистические взгляды, религиозные споры.

Хотите разместить свою статью или публикацию, чтобы ее читали все?
Как это сделать - узнайте здесь.

Назад

 
О проекте Контакты Архив старого сайта

Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017

Агентство научно-технической информации Научно-техническая библиотека SciTecLibrary. Свид. ФС77-20137 от 23.11.2004.