СТАТЬИ И ПУБЛИКАЦИИ

Вход или Регистрация

ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ Научно-техническая библиотекаНаучно-техническая библиотека SciTecLibrary
 
Cтатьи и Публикации    Электрофизика КОМПЛЕКСНАЯ ЭНЕРГИЯ СИСТЕМЫ. ГИПОТЕЗА СОХРАНЕНИЯ ЕЕ МОДУЛЯ.

КОМПЛЕКСНАЯ ЭНЕРГИЯ СИСТЕМЫ. ГИПОТЕЗА СОХРАНЕНИЯ ЕЁ МОДУЛЯ.

© Басин М. А.

Санкт-Петербургский союз учёных

199034 Санкт-Петербург. Россия.

Университетская набережная

Дом 5, комната 300

Контакт с автором: basin@soft-tronik.spb.ru

 

Работа выполнена при поддержке РФФИ

Грант №00-06-80077а


Аннотация.

Анализируется динамическая система, основная мера которой является случайной переменной. Построена комплексная волновая векторная функция, описывающая динамику системы, и исследовано основное дифференциальное тождество, которому удовлетворяет эта функция. Введен в рассмотрение комплексный оператор, который после осреднения сводится к комплексному числу, действительная часть которого в случае механической интерпретации для изолированной системы может быть отождествлена с механическим действием, а мнимая с точностью до масштабного коэффициента - с энтропией вероятности. В заключительной части статьи показано, что у систем исследуемого типа может существовать не только действительная (физическая) энергия, но и её комплексный аналог. При этом высказывается гипотеза о том, что в бифуркационных процессах может оказаться справедливым условие постоянства модуля комплексной энергии.


Обе энергии – физическая и психическая, находящиеся соответственно, на внешней и на внутренней сторонах мира, выглядят в целом одинаково. Они постоянно соединены и некоторым образом переходят одна в другую.

…в каждом элементе—частице эта фундаментальная энергия делится на две составляющие: тангенциальную энергию, которая связывает данный элемент со всеми другими элементами того же порядка (то есть той же сложности и той же внутренней сосредоточенности), и радиальную энергию, которая влечет его в направлении все более сложного и внутренне сосредоточенного состояния

Тейяр де Шарден


Идеи Тейяра де - Шардена [1] требуют специального математического оформления. В настоящей работе сделана попытка математического представления понятий “касательной (динамической) и радиальной (информационной, “психической”) энергии.

Пусть имеем некоторую структуру или систему. Рассмотрим бифуркационное событие, в результате которого возможны с некоторой вероятностью различных исходов [2-3]. Каждому варианту результата события соответствует вероятность его реализации. Возможности реализации варианта можно приписать комплексное число , модуль которого равен и в случае реализации -того варианта может принять значение 1. Совокупность комплексных чисел образует вектор

(1)

в комплексном -мерном пространстве, удовлетворяющий условию нормировки

(2)

До совершения события вектор может совершать гладкие обратимые изменения, то есть вероятность того или иного варианта результата события может в принципе принимать различные значения в пространстве возможных значений. Однако, в результате свершения события вектор должен принять вид

={0,. . . , , . . . ,0} - (3)

то есть вид вектора только с одной отличной от нуля компонентой, модуль которой равен 1. Можно сказать, что реализация того или иного результата события осуществляет коллапс вектора на одну из комплексных окружностей . Величина при этом становится равной 1. Результат такого преобразования можно описать некоторым проекционным оператором . Колебаниям возможностей реализации того или иного варианта результата перед совершением события соответствуют возможные повороты комплексного вектора в -мерном комплексном пространстве [2,3].

Предположим. что вектор известен. Из последнего равенства следует, что любой комплексный вектор с комплексными компонентами , модули которых равны , может удовлетворять поставленному условию распределения вероятностей. Это значит, что уравнение, которому должен удовлетворять вектор , должно быть инвариантно относительно преобразований, матрица которых имеет вид:

(4)

Таким образом, если найдено одно из значений вектора , то легко определить все остальные его значения, определяющие то же распределение возможностей осуществления различных вариантов исходов события. Пусть мы нашли одно из значений вектора . Оно всегда может быть найдено как вектор , состоящий только из положительных действительных координат

(5)

Тогда любой комплексный вектор , удовлетворяющий тому же распределению вероятностей, может быть представлен в виде

. (6)

И обратно

. (7)

Рассмотрим некоторую меру , характеризующую систему в процессе прохождения события. Значения , которые может принимать в результате свершения события эта мера для каждого результата события, будем называть её собственными значениями, а об их совокупности будем говорить как о спектре собственных значений этой меры. В нашем случае величина в рамках результатов данного события имеет дискретный спектр, и число значений этого спектра равно возможному числу исходов данного события. Собственные значения обозначим через . Обозначим далее единичный волновой вектор системы, соответствующий -тому исходу события, которому соответствует -тое собственное значение , через . Волновой вектор может быть назван собственным вектором данного исхода события, а следовательно, собственным вектором значения . Каждый из этих векторов нормирован и представляет собой n- мерный вектор с одной ненулевой комплексной координатой, модуль которой равен 1

. (8)

В любой момент времени прохождения события волновой вектор может быть представлен в виде , где суммирование проводится по всем , а некоторые коэффициенты.

Имеет место равенство:

. (9)

С другой стороны, умножив на разложение

и просуммировав по всем , получим: .

Отсюда находим следующую формулу, определяющую коэффициенты разложения волнового вектора по собственным векторам [4 ].

(10)

Введем понятие о среднем значении меры , которая может быть получена в результате данного события. Запишем это среднее значение меры в виде выражения, которое бы содержало не коэффициенты, а сам вектор.

Введём некоторый математический оператор, который обозначим как . Пусть означает результат воздействия оператора на вектор . Определим теперь, по аналогии с квантовой механикой, оператор таким образом, чтобы .

В общем виде он представляет собой некоторый матричный линейный оператор. Воспользовавшись выражением для -того коэффициента, мы можем переписать определение среднего значения в виде . Сравнивая два последних соотношения, видим, что результат воздействия оператора на вектор имеет вид

(11)

Таким образом, каждой возможной совокупности структур, которая возникает в результате свершения события, можно сопоставить меру, которой соответствует линейный оператор, собственные значения которого представляют собой диагональную матрицу, диагональ которой есть совокупность собственных значений меры, соответствующих различным исходам

Если вектором является один из собственных векторов, так что все коэффициенты, кроме одного, равны 0, то в результате воздействия на него оператора этот вектор просто умножается на соответствующее собственное значение . Таким образом, можно сказать, что собственный вектор данной меры является решением уравнения , где - постоянная , а собственные значения суть те значения этой постоянной, при которых написанное уравнение имеет решения, удовлетворяющие требуемым условиям.

При рассмотрении цепочки событий, в процессе которых наряду с бифуркациями наблюдается некоторая цикличность, например, волновых и вихревых процессов и процессов движения грибовидных и дипольных структур, целесообразно введение как минимум двух основных функций - меры , характеризующей основные характеристики структуры, и некоторой текущей переменной, гладко или дискретно зависящей от времени, которую будем называть действием структуры. Предположим, что действие, характеризующее текущее состояние системы, представляет собой случайную функцию от времени , которая в произвольный момент времени может принимать дискретных значений , вероятность реализации каждого из которых равна . Рассмотрим наряду с ним некоторую комплексную функцию от времени , принимающую одновременно с действием системы конкретные значения , которые будем называть её собственными значениями, а об их совокупности будем говорить как о спектре собственных значений функции . Комплексная функция имеет дискретный спектр, и число значений этого спектра в каждый момент времени равно возможному числу значений действия . Предположим далее, что является периодической функцией от с периодом В этом случае величина может быть принята в качестве единицы измерения безразмерной величины . Однако это возможно только в процессах, характеризуемых единым значением . Если мы хотим совместно рассматривать несколько процессов с различными значениями этой величины, то необходимо будет перейти к размерным величинам для и сравнивать между собой отдельных подсистем. Тем самым параметр характеризует иерархичность системы.

Величину назовём обобщённым параметром Планка.[5-11]. Этот параметр, интегрально характеризующий внутренние свойства процесса, может быть как постоянной величиной, если процесс имеет внутренние инварианты, или зависящей от времени величиной (в этом случае процесс не будет строго периодическим). В первом приближении примем, что параметр является постоянной величиной. Однако он вовсе не обязательно равен постоянной Планка. В каждом исследуемом процессе это может быть своя величина. В работах А.М. Хазена [7-8] дана интерпретация обобщённого параметра Планка как адиабатической постоянной, характеризующей масштаб дискретности исследуемого процесса и приведены возможные е примеры конкретизации этого параметра для физических процессов. Исследования параметра Планка как параметра целостности некоторой системы выполнены Р.Г. Баранцевым [9-10 ].

Каждой -той возможной реализации бифуркационного процесса сопоставим собственную комплексную функцию[1]. Далее значки модуля у будем опускать, предполагая, - положительная действительная функция от времени. Также будем опускать указание зависимости описываемых функций от времени. Совокупность функций образует векторную функцию , определённую в комплексном -мерном пространстве, удовлетворяющую условию нормировки [2], [3]:

Пусть в какой-то момент времени t нам известен вектор , который может быть представлен в виде.

В последнем соотношении мы приняли , что -собственный вектор системы, соответствующий одному из возможных состояний системы, равен комплексному числу с модулем равным единице, а вектор единичный действительный вектор, отражающий направление, соответствующее i-тому собственному значению вектора . Вычислим производную от волнового вектора по времени

 

 

(12)

Рассмотрим комплексный оператор, который назовем оператором “действие- энтропия (неопределённость)[3,8,15 ]

(13)

Здесь- оператор действия системы, - оператор энтропии (неопределённости ) системы.

Вычислим среднее собственных значений оператора "действие - энтропия (неопределённость)".

. (14)

где -назовём действием системы:

. (15)

Мнимая часть функции определяется по формуле

. (16)

В современной науке широко используется скалярная величина, характеризующая свойства случайных величин и процессов. В учебниках и монографиях по статистической физике, термодинамике, теории вероятностей, теории информации и теории меры её называют энтропией [12-15]. Эта величина с точностью до постоянного коэффициента совпадает с . В дальнейшем будем называть число энтропией состояния исследуемого процесса в данный момент времени.

В соответствии с [3] введём в рассмотрение комплексный оператор Гамильтона - оператор комплексной энергии

, (17)

где- оператор действительной (физической) энергии,

а -оператор мнимой (информационной) энергии.

Тогда формула (12) преобразуется к следующему виду:

. (18)

Равенство (18) может быть названо обобщенным равенством Шрёдингера [3].

На оператор информационной энергии накладывается следующее ограничение, являющееся следствием равенства (4):

. (19)

Среднее значение оператора информационной энергии для изучаемой системы равно нулю. Среднее значение оператора является действительной величиной

(20)

В квантовой механике в большинстве случаев отсюда делается вывод, что мнимая часть оператора также равняется нулю.

Однако, в общем случае это ограничение не означает однозначно, что сам оператор информационной энергии рассматриваемой системы всегда равен нулю, просто на его компоненты накладывается ограничение (19), которое является значительно более мягким. При бифуркационных процессах величины не равны нулю, хотя условие (19) выполняется.

Рассмотрим частный случай полученного тождества, соответствующий собственному вектору . В этом случае мнимая часть оператора “действие –энтропия” становится сингулярной – все центральные члены матрицы, кроме одного, соответствующего собственному вектору события , стремятся к бесконечности, а этот единственный обращается в нуль. Однако, воздействие даже такого странного оператора на вектор сохраняет смысл – асимптотически результат воздействия оператора на вектор дает нулевой вектор. Тем самым, в случае собственных векторов события, мы можем в пределе пренебречь действием оператора “Энтропия” и сохранить лишь оператор “Действие”.

Мнимая часть введенного оператора существует в конечном виде лишь во время прохождения бифуркационного события или цепочки затянувшихся бифуркационных событий. В связи с этим в процессе прохождения события мы всегда можем построить конечный оператор, обратный оператору “действие – энтропия”, который позволяет теоретически обратить то или иное состояние. Однако, если мы уже пришли к какому-то результату, то действие оператора “энтропия” прекращается сингулярным образом и он перестает оказывать влияние на процесс. В этом вырожденном для оператора “энтропия” случае последнее тождество принимает следующий вид

,

а вместо оператора “действие – энтропия” можно рассматривать лишь оператор “действие” . Однако, во все время прохождения бифуркационного события использование оператора “энтропия” - вполне корректно.

Совокупность возможных состояний системы может быть описана также с помощью скалярной комплексной функции от времени

. (21)

 

Модификация обобщённого равенства Шрёдингера в этом случае может быть записана в виде:

, (22)

где

- (23)

обобщенный Гамильтониан изолированной системы, который в данном случае является комплексным числом. Величина - может быть названа действительной (динамической) энергией системы, а величина - средней скоростью производства энтропии - мнимой (информационной) энергией системы.

Установим связь между комлексным числом и оператором . Для этого преобразуем формулу (23), воспользовавшись представлением действия и энтропии из (15, 16) и соотношением (19),

В результате получим.

(24)

Мнимая энергия определяется по формуле

. (26)

Оператор, средняя величина собственных значений которого соответствует мнимой энергии, имеет вид,

(27)

Получаем следующую связь между комплексными числами и

(28)

Последняя формула показывает, что в общем случае величина комплексной энергии не является средним значением оператора комплексной энергии, а отличается от неё на некоторую величину, которая может рассматриваться как среднее значение собственных чисел оператора, являющегося удвоенным произведением оператора мнимой энергии на комплексный оператор "действие - энтропия(неопределённость)".

Равенство величин и реализуется лишь в случае, когда оператор мнимой энергии системы равняется нулю. Именно этот случай рассматривается в стандартной квантовой механике, в которой энтропия системы считается постоянной. Если система имеет изменяющуюся во времени энтропию, в частности, если рассматривается система с непостоянным во времени числом частиц, то для её описания в квантовой механике приходилось феноменологически вводить так называемую оптическую модель с комплексной энергией [4]. Однако, полученные в настоящей работе общие соотношения, являясь , в рамках сделанных предположений универсальными, применимы не только к некоторым особым случаям квантовой механики, но и к любым динамическим процессам с переменной энтропией. Так в частности, они применимы к процессам Бернулли, рассматриваемым в эргодической теории динамических систем, имеющим только мнимую составляющую комплексной энергии, которая в этом случае оказывается постоянной [15]. Выведенные в настоящей работе соотношения позволяют обосновать единый подход к процессам изучаемым в стандартной квантовой механике, когда мнимая энергия равна нулю, а также в классической теории случайных процессов и эргодической теории динамических систем, когда стремящейся к нулю считается динамическая энергия.

Необходимо отметить также, что в настоящей статье величина не отождествляется с постоянной Планка, а может быть какой угодно величиной. Это позволяет применить полученные соотношения не только к изучению упомянутых выше предельных случаев стандартной квантовой механики и эргодической теории динамических систем, но и описанию более сложных явлений, таких как биологические и социальные. Однако, в этом случае встает сложная проблема выбора функции и параметра , который сам по себе может являться некоторой медленно меняющейся функцией от времени. Попытка решения этой проблемы осуществлена в нашей статье [11 ]

Возвращаемся к рассмотрению равенства (22)

Величина - может быть названа в соответствии с терминологией Тейяра де Шардена тангенциальной энергией изолированной системы,

а величина

-

средней скоростью производства энтропии –радиальной (информационной) энергией системы.

Перепишем равенство (22) в виде

или в операторном виде .

Возьмём от последнего равенства комплексно сопряженный оператор

Получим

Или

Это уравнение может считаться обобщением уравнения Шредингера на случай существования комплексной энергии.

Мы ввели комплексную величину , чтобы расщепить вероятностные и структурные аспекты окружающей природы, и в отношении величины физическое понимание нами получено. Однако, физический смысл величины и тем более включения этой величины в комплексный показатель экспоненты не ясен. Единственное основание для этого пока состояло в том, что таким образом мы можем выразить вероятность реализации той или иной совокупности структур через модуль некоторой комплексной функции. Естественным образом появилась фаза этой комплексной функции, которая может быть каким-то образом связанной с мерой исследуемой совокупности структур. Однако уже сама форма принятой нами записи накладывает на указанную меру некоторые ограничения, связанные со свойствами комплексных чисел, аппаратом которых мы хотим пользоваться.

И вот здесь наступает самый ответственный момент. Для реальных систем необходимо ввести некоторое принципиальное условие, накладываемое на комплексную энергию, которое одновременно обладало бы следующими свойствами.

Оно соответствовало бы в частном случае детерминированных систем условию постоянства внутренней энергии замкнутой детерминированной системы. То есть включало бы в себя всю Ньютонову и квантовую механику.

(Кстати, возможно, что условие сохранения энергии принятое в ньютоновой механике, является просто условием реализации вихре-волнового резонанса взаимодействующих структур [16]. Эта гипотеза подтверждается формальным совпадением условий вихре-волнового резонанса и закона сохранения энергии в ньютоновой механике).

С другой стороны оно должно быть настолько красивым, чтобы симметричным образом учесть энтропийно- информационную часть введённой нами мнимой энергии. В вводимом нами принципе мнимая и действительная энергии должны стать равноправными элементами теории.

  1. Введем некоторое условие сохраняемости для исследуемой нами системы. Это условие сохраняемости должно иметь следующий физический смысл. Все внутренние трансформации системы, переходы её из одного состояния в другое, сами процессы её изменения во времени должны происходить таким образом, чтобы у системы сохранялся некоторый инвариант. В качестве такого инварианта может служить модуль комплексного числа

,

которое может быть названо комплексной энергией системы.

Это условие может явиться обобщением второго закона Ньютона на случай систем, находящихся в состоянии свершающихся бифуркационных событий.

Сделаем первые общие выводы из введённого нами допущения.

1. Если принять ,что оно справедливо, то любое положительное и отрицательное изменение энтропии ведет к временному уменьшению динамической (тангенциальной) энергии системы. Энергия уменьшается в период неопределённости, когда измерить её мы просто не можем. Если же мы измеряем энергию, то неопределённость снимается и выполняется закон сохранения энергии в обычной формулировке. Тем самым указанный нами принцип справедлив во всех случаях, когда мы можем его проверить непосредственным измерением энергии системы.

2.Этот закон, если он справедлив, может быть использован для определения информационной и динамической энергии друг через друга. В случае затянувшихся бифуркационных событий существуют приближённые способы определения энтропии, через частоту реализации различных вариантов в серии испытаний. При переходах системы из одного стационарного состояния в другое, можно приближённо оценить и скорость изменения энтропии. Одновременно с этим в самом детерминированном состоянии может быть оценена полная энергия системы, равная динамической ньютоновой энергии. Тем самым две из функций, входящих в полученное равенство, могут быть определены независимо.

2. При этом на информационную энергию накладывается ограничение, она не может быть больше, чем измеренная до бифуркационного события действительная энергия. Это условие накладывает ограничение на нижний предел времени прохождения бифуркационного события. А эта величина уже может быть проверена непосредственным измерением.

. Это ограничение может оказаться очень существенным для систем, у которых изменение степени их неопределённости как в сторону её увеличения, так и в сторону её уменьшения достаточно велики. Приближение этой величины к своему пределу может привести к уменьшению до нуля действительной энергии системы, что может привести к противоречию с условиями её существования. Бурный рост или уменьшение информационной составляющей энергии, может приводить к качественным изменениям даже в замкнутых системах

Рост модуля информационной энергии – возможный стимул для замкнутой системы к взаимодействию и одновременно следствие взаимодействия внутри системы..

.

3 У изолированных объектов информационная энергия постепенно стремится к нулю и если сначала она была положительной, то стремление её к нулю приводит к росту энтропии и достижению ею максимального значения. Таким образом, принцип постоянства модуля комплексной энергии на умозрительном уровне приводит в случае первоначального положительного её значения к принципу роста энтропии в замкнутых системах.

4. Сложность проверки предложенного принципа заключается в неуловимости введённых нами понятий. Если мы хотим их измерить непосредственно, они исчезают. Однако, подобная неуловимость существует и у понятия силы в Ньютоновой динамике. Однако, та не стала от этого более эфемерной. Возможно, эти две неуловимости связаны между собой.

Возможно, что при построении аксиом механики, основанной на новом принципе, прежде чем ввести понятие силы или эквивалентной ей потенциальной энергии придётся на некотором промежуточном этапе рассмотреть информационную энергию. системы.

У неживых объектов информационная энергия (во всяком случае видимая её часть) не проявляется. Механика Ньютона вступает в свои права.

Но в случае бифуркационных событий необходим какой то новый закон сохранения. И пока именно сохранение модуля комплексной энергии кажется нам наиболее вероятным претендентом на эту роль.

Апробируем новый принципа на частных примерах.

1) Перед свершением события и после его свершения мнимая величина

равна нулю и мы получаем классический закон сохранения энергии изолированной системы.

Таким образом, изолированная система сохраняет свою полную энергию после реального прохождении того или иного события.

Такую же форму принимает введенный нами закон и тогда, когда энтропия системы максимальна и также равна нулю. Тем самым два предельных случая детерминированных систем и статистически равновесных систем, которые, в основном, и исследуются классической динамикой, просто соответствуют одному и тому же предельному случаю нашего нового принципа.

2. В процессе самого события средняя энергия системы может измениться, зато модуль комплексной энергии в процессе свершения события должен сохраняться в соответствии с введенным законом. Отсюда следует парадоксальный вывод. Так как в процессе совершения события величина первоначально растет от нуля до какой-то величины, а затем падает вновь до нуля и становясь отрицательной, вновь поднимается до нуля , то в процессе свершения события реальная энергия системы может, в принципе, падать, а также совершать как минимум одно и даже несколько колебаний, но затем возвращается к своему первоначальному значению.

3. Комплексная энергия это комплексное число, сохраняющее для изолированной замкнутой системы свой модуль, и поворачивающееся в процессе прохождения события на некоторый угол, тангенс которого равен

.

Величина этого тангенса определяется законом изменения энтропии в процессе события.

Р.S. Все вышеприведённые рассуждения гипотетичны. Однако, если предполагаемый закон или нечто аналогичное ему верно, то этим стоит заниматься более серьёзно. Ведь недаром такой гений как Тейяр де Шарден словесно изложил те же самые идеи [1]. 

Литература

  1. Тейяр де Шарден П. Феномен человека. М.: Наука 1987. Сс.60-61.

  2. Кадомцев Б.Б. Динамика и информация. М.:Редакция журнала “Успехи физических наук” 1997. 400с.

  3. Басин М.А. Волны. Кванты. События: Волновая теория взаимодействия структур и систем.Часть 1. СПб.: Норма. 2000. 168с.

  4. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика: в 10 томах. Том третий. Квантовая механика. Нерелятивистская теория. (Издание четвертое, исправленное при участии Л.П. Питаевского) М.: 1989. 768с.

  5. Бор Н. Квант действия и описание природы (1029г. №34) // Нильс Бор. Избранные научные труды. Том II . Статьи. 1925-1961. М.:Наука 1971.Сс.56-61(Впервые опубликовано в виде "Wirkungsquantum und Naturbeschrebung// Naturwiss.,1929,17,483-486").

  6. Бор Н. Атомная теория и механика. (1025г. №28) // Нильс Бор. Избранные научные труды. Том II . Статьи. 1925-1961. М.:Наука 1971.Сс.7-24 (Впервые опубликовано в виде "Atomic Theory and Mechanics// Nature, Suppl.,1925,116,845-852").

  7. Хазен А.М. Введение меры информации в аксиоматическую базу механики. М.:"Рауб" 1998. 168с.

  8. Хазен А.М. Разум природы и разум человека. М.2000. 608с.

  9. Баранцев Р.Г. Имманентные проблемы синергетики// Новое в синергетике. Взгляд в третье тысячелетие. (РАН. Информатика: неограниченные возможности и возможные ограничения). М.: "Наука". 2002.С.460-477.

  10. Barantsev R.G. Asymptotic Versus Classical Mathematics//Topics in Mathematical Analysis. Singapоre 1989. P. 49-64

  11. Басина Г.И., Басин М.А. Волновая функция человечества. (Готовится к печати)

  12. Больцман Л. Лекции по теории газов. М.:Гостехтеориздат. 1956. 555с.

  13. Бриллюэн Л. Наука и теория информации. М.: Советское радио 1975.

  14. Хайтун С.Д. Механика и необратимость.М.: “Янус”.1996. 448с.

  15. Мартин Н., Ингленд Дж. Математическая теория энтропии. М.:

  16. Басин М.А. Компьютеры. Вихри. Резонансы. Волновая теория взаимодействия структур и систем. Часть 2."Норма" Санкт-Петербург.2002. 144с.

Дата публикации: 14 апреля 2003
Источник: SciTecLibrary.ru

Вы можете оставить свой комментарий по этой статье или прочитать мнения других в следующих разделах ФОРУМА:
Свернуть Защита интеллектуальной собственности и авторских прав
Диспуты по темам изобретательства. Вопросы по изобретениям, проблемы на пути изобретателей и методы их решения.
Патентование. Все о патентовании изобретений, полезных моделей, промышленных образцов и товарных знаков.
Нерешенные задачи. Здесь идет обсуждение нерешенных задач: безопорный двигатель, вечный двигатель, преодоление гравитации и пр.
Свернуть Точные науки и дисциплины
Дебаты по Теории Относительности Эйнштейна. Все кому не лень хотят опровергнуть Теорию Относительности Эйнштейна. Вам предоставляется слово для аргументации.
Физика, астрономия, математические решения. Физико-математические вопросы, наблюдения, исследования, теории и их решение.
Физика альтернативная. Новые взгляды на физические законы, теории, эксперименты, не вписывающиеся в общепринятые законы физики.
Teхника, узлы, механизмы, электроника и аппаратура. Все про технику, приборы, детали, узлы и механизмы. Электроника, компьютеры, программное обеспечение. Новые технические решения в самых разных областях.
Биология, Генетика, Все о жизни. Генетика и другие вопросы биологии. Их развитие. Медицина. Биотехнологии, агротехника и сельское хозяйство. Эволюционные теории и альтернативные им.
Химия. Вопросы по химическим технологиям, разработкам и применению химических материалов. Химические элементы и их свойства.
Геология, все о Земле и ее обитателях. Геология, метеорология, антропология, сейсмология, атмосферные явления и непознанные эффекты природы.
Свернуть Мозговой штурм
Генератор решений. Здесь Вы можете заработать реальные деньги, помогая решать фирмам, предприятиям и частным лицам те или иные технические задачи, которые перед ними стоят. Те, кто ставят задачи перед участниками должны обозначить гонорар за ее решение и перевести указанную сумму на общий счет генератора.
Головоломки. Если у Вас есть желание поломать голову над интересными логическими задачами - Вам сюда.
Гипотезы. В этой теме идет обсуждение гипотез и предположений, основанных чисто на теории и логике.
Найди ляп! Этот раздел для тех, кто хочет мысленно расслабиться. Он посвящен задачам по поискам ляпов, которые встречаются в литературе, интернете, кино и на телевидении.
Свернуть Взгляд в будущее и настоящее
Глобальные темы. Вопросы касающиеся всех. Глобальные угрозы и злободневные темы современности.
Наука и ее развитие. Все о развитии науки, направлениях и перспективах движения научной мысли и знаний.
Новая Цивилизация. Принципы социального устройства новой цивилизации. Увеличение роли созидательного интеллекта... Отдалённые перспективы развития человечества...
Вопросы без ответов. Этот раздел посвящен вопросам и проблемам, которые до сих пор не решены. Предлагайте свои решения.
Военная стратегия и тактика современных боевых действий. Об особенностях современного военного искусства. Проблемные вопросы теории и практики подготовки вооруженных сил к войне, её планирование и ведение в различных конфликтах на планете.
Свернуть Гуманитарные науки и дисциплины
Философские дискуссии. Диспуты по вопросам жизни, сознания, бытия и иных философских понятий.
Экономика. Вопросы по экономике и о путях развития России и других стран.
Социология, Политология, Психология. В этом разделе обсуждаются вопросы, как отдельных частных исследований данных наук, так и проблема соотношения этих наук с остальными.
Образование. Все об образовании: как учить, кому учить, чему учить и кого учить.
Религия и атеизм. Вопросы религий и атеистические взгляды, религиозные споры.

Хотите разместить свою статью или публикацию, чтобы ее читали все?
Как это сделать - узнайте здесь.

Назад

 
О проекте Контакты Архив старого сайта

Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017

Агентство научно-технической информации Научно-техническая библиотека SciTecLibrary. Свид. ФС77-20137 от 23.11.2004.